Les noyaux en 1993 : une nouvelle faÃ§on d'exister - Cenbg - IN2P3

More documents

Recommendations

Info

100mbiûmb-+p;wk1-b "'2 NO'OP"-2'~on ~ b -B . . . .100pb 1 1 4 f i i 1 9 s l t a n i c n a '6 N O X20 24 28 32 36A198-' l " ' l ' " ' ~ ' n r ~ ~,O. ?'NO- ,y2> yPN0\lbk 30~o -t,;\ !INo :l ~ b28 GeV p+100 nb -238" -O 9 . 2 "CO ~ ~ + ~eO10 nb -0.1 GeV 40~r + C b3k -\ I nb.* 3 4 ~ ~:;,;r10)6-- -m.'10.' --a'1oA10.'-.---44 A.YiV Arrla -NiAFigure 4 : Section efficace de productiond'isotopes de Na par diverses voies.Figure 5 : Section eficace de productiond'isotopes de Ne h partir de laréaction Ar + Ta.111-2. Caracteristiques cinematiques des fragments produitsLe moment des fragments produits peut être projeté sur la direction du faisceauincident (pl/) ou sur la direction perpendiculaire (pt).Pour un type de fragments donné (Z.A fixés), la distribution en pl/ a une allure gaussiennelO) (figure 6) dont la valeur moyenne< pl/ r est légèrement inférieure h celle du faisceau. et l'écart-type opIl est petit vis-h vis de< pl/ > (quelques pourcents) ; apll ne dépend que de la masse du projectile (Mp) et dufragment (MF). suivant l'expression1 ') :c~~~ = oo '/MF(M~ - MF)/(MP - 1)où ooopIlest lié au moment de Fermi des nucléons retirés (- 90 MeVlc)est maximal pour MF = Mp12.
La distribution en moment transverse. quant A elle, est compatible avec une bmission defragments isotrope dans le système de rCfCrence liC au projectile.La vitesse moyenne des fragments est très proche de celle des projectiles : par exemple, dansla réaction 12c + X + E ~ + e ... & 800 MeVIA, on calcule pp = 0.9267 et PF = 0.9237.Figure 6 : Distribution en moment parallèle (PI/) defragments de OB rCsultanl de l'interaction d'unfaisceau de 12c (2.1 GeVIA) avec une cible de Be,dans le système de réfkrence liC au projectile ; lemoment moyen < pl/ > = - 30 MeVIc et I'écan-type= 130 MeVIc sont obtenus par ajustementop//gaussien de la distribution.111-3. Effet de la cibleSi la nature de la cible a peu d'importance sur la section efficace de production, deuxph6nombnes qui se passent dans la cible vont par contre influencer la distribution desfragments Cmis ; la distribution en pl/ va être affectte par la diffCrence de dg entreprojectile et fragment : un fragment émis en sortie de cible aura un moment plus faible ques'il est Cmis en dCbut de cible. D'autre pari, la distribution en pt va être Clargie par la
Page 1 and 2:
« Les noyaux en 1993 : une nouvell
Page 3 and 4:
CONSEIL SCIENTIFIQUEBordeaux CEN -
Page 5 and 6:
TABLE DES MATIERESAvant-ProposY. AB
Page 7:
La théorie statistique : perspecti
Page 11 and 12:
FORCES EFFECTIVESAUX FRONTIERES DE
Page 13 and 14:
effets à trois corps. La base thé
Page 15 and 16:
V(r1,rz) = to (1 t zef',) 6(r) term
Page 17 and 18:
La construction exacte de cette fon
Page 19 and 20:
3. La construction d'une interactio
Page 21 and 22:
Ce coefficient est resté longtemps
Page 23 and 24:
Figure 4 : Energies du modeEO;T=O (
Page 25 and 26:
avec la définition des facteurs d'
Page 27 and 28:
Les coefficients L et KI peuvent é
Page 29 and 30:
Pour une matière très asymétriqu
Page 31 and 32:
succès de cet outil n'est plus à
Page 33 and 34:
Des évaluations systématiques 94'
Page 35 and 36:
-2E- 5 -rD.-I% .-5deformation ICIFi
Page 37 and 38:
de type HFB utilisant l'interaction
Page 39 and 40:
Les résultats obtenus avec la forc
Page 41 and 42:
7. PerspectivesLa procédure qui a
Page 43 and 44:
ce qui donne :A l'équilibre, le pr
Page 45 and 46:
ForceRATPSkPT6FPLyonPm [fm-3]k~ [fm
Page 47 and 48:
41) Nguyen Van Giai and N. Sagawa,
Page 49 and 50:
92) F. Tondeur, Phys. Lett. 123B (1
Page 51 and 52:
ISOMERIC STATESGeirr SLETTENTandem
Page 53 and 54:
A potential weil with twice the gro
Page 55 and 56:
STRUCTURE NUCLEAIRE AU MOYEN DE FAI
Page 57 and 58:
1. INTRODUCTIONLa dernière décade
Page 59 and 60:
PAYSAGE DES ANNEES 90EN STRUCTURE N
Page 61 and 62:
Le tableau 1 résume les différent
Page 63 and 64:
où q, sont les facteurs de transmi
Page 65 and 66:
3.2byond'lnicrictlon(fm) 2 gl 1 15
Page 67 and 68:
- MEASURED NEUTRON TOTAL CROSSSECTI
Page 69 and 70:
Elastique lnélastique pré-équili
Page 71 and 72:
Toutes les caractéristiques de la
Page 73 and 74:
Figure 16 : Distributions angulaire
Page 75 and 76:
11.3.3 - Les caractéristiaues de l
Page 77 and 78:
O76 78 8 O 820tob ( deg. 1Figure 19
Page 79 and 80:
Figure 21 : Illustration de l'excit
Page 81 and 82:
suffisamment grande pour empêcher
Page 83 and 84:
Figure 23 :Vue g&n&rale sch6rnatlqu
Page 85 and 86:
III. CONCLUSIONSLes premières réa
Page 87:
15) M. Mermaz. Phys. Rev. (1993) 22
Page 90 and 91:
II. CHAPITRES DU COURS11.1. Carte d
Page 92 and 93:
La figure 2, extraite d'un rapport
Page 94 and 95:
spectromètre permet une détermina
Page 96 and 97:
conforme à la gouttelette liquide,
Page 98 and 99:
la diffusion indastique atténuent
Page 100 and 101:
emarquer l'important déplacement D
Page 102 and 103:
L9 2iFigure 10:Dispositif expérime
Page 104 and 105:
-sé-m9 2--b94-0.1, I l1 1 1O 20 40
Page 106 and 107:
96...... - . . . .Rapport Q/A à la
Page 108 and 109:
[la] P.G. Hansen and B. Jonson, Eur
Page 111 and 112:
RESONANCES GEANTES ET DECROISSANCES
Page 113 and 114:
En reportant alors ce résultat dan
Page 115 and 116:
et pour la largeurPour effectuer le
Page 117 and 118:
formule (voir par exemple Basdevant
Page 119:
[4] G. F. Bertsch, P. F. Bortignon
Page 122 and 123:
112Fig. 1 : Les variations de l'én
Page 124 and 125:
les isotopes '''Ta et 160Re aient
Page 126 and 127:
i 10 3~e + "%tg (2.30 C)Two-proton
Page 128 and 129:
118AE(t'eV)105OFig. 7 : a) Spectre
Page 130 and 131:
On voit qu'en terme de facteur de "
Page 132 and 133:
8 - B.A. Brown, Phys. Rev. (1991) 1
Page 134 and 135:
1. La structure nucléaire des Isot
Page 136 and 137:
La section efficace entre deux QIBm
Page 138 and 139:
Schmidt. K.-H. et al., 2. Phys. 9 (
Page 140 and 141:
iiish1118 MeV 12.9 sFlg. 3 Les chai
Page 142 and 143:
13210' -101i106 !- il Evm flementr
Page 145 and 146:
LA THEORIE STATISTIQUE: PERSPECTIVE
Page 147 and 148:
1 INTRODUCïiON GENERALELes niveaux
Page 149 and 150:
La probabilité totale de désinté
Page 151 and 152:
On obtient p (E) par une transform
Page 153 and 154:
Le report dans (1-11) donne :Pa (E)
Page 155 and 156:
1-7) RemaraueLa relation (I-9) est
Page 157 and 158: On peut ajouter la contributionI;g(
Page 159 and 160: qui entoure le niveau de Fermi. Les
Page 161 and 162: On peut évaluer a2 A partir de ce
Page 163 and 164: Figure 2-a Figure 2-bDensite d'&fat
Page 165 and 166: .: où F2-= js da/4z ~2 s'écarte d
Page 167 and 168: Il est intéressant de comparer cet
Page 169 and 170: Figure 9Evolution duparamitre de de
Page 171 and 172: 0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 l CT (MeV)Figur
Page 173 and 174: 'i7 I - I....I._,. ' 1 '01' ".'. i
Page 175 and 176: Il s'agit de la situation oh un "r
Page 177 and 178: On a pour le temps de vie:et pour l
Page 179 and 180: III-4) A~~lication à la fission et
Page 181 and 182: La fission de première chance est
Page 183 and 184: soit, après intégration sur E :so
Page 185 and 186: IV - LE TEMPS ET LA THEORIE STATIST
Page 187 and 188: emarque enfin que Zn est de l'ordre
Page 189 and 190: Figure 23Un exemple de désexcitati
Page 191 and 192: Figure 25Evolution de r&% avec I'kn
Page 193 and 194: Figure 28 .a)Multiplicité de neutr
Page 195 and 196: Figure 29Temps d 'kmission desfragm
Page 197 and 198: t Limiting Temperature for GDR 1Fig
Page 199 and 200: en deux fragments, on envisage l'é
Page 201 and 202: REFERENCES1) T. Ericson ; Advance i
Page 203 and 204: TECHNIQUES DE PRODUCTION DE FAISCEA
Page 205 and 206: Figure 1 : Spectre d'énergie des n
Page 207: III - METHODE DE FRAGMENTATIONOn a
Page 211 and 212: Near-side collision197 12'k (4oMevn
Page 213 and 214: s'affranchir de ce AE en mesurant l
Page 215 and 216: Figure 12 : Taux de production de 1
Page 217 and 218: w +p 156 MeV+p40 MeV+C îî MeV/uFi
Page 219 and 220: Rhénium A. 3000 K.les halogènes,
Page 221 and 222: Cette partie est appelée souvent p
Page 223 and 224: REMERCIEMENTSL'auteur est Maître d
Page 225 and 226: Par contre, le nombre d'événement
Page 227 and 228: REFERENCES1) J.W. Watson et al. Phy
Page 229 and 230: L Aspects .du programrii&scientifiq
Page 231 and 232: -----A. Introduction et orientation
Page 233 and 234: L' ESRF est un outil pluridisciplin
Page 235 and 236: B. InstrumentationUne expérience g
Page 237 and 238: En utilisant les équations de Maxw
Page 239 and 240: La perte d' énergie RS est compens
Page 241 and 242: mode opératoirecourant crék (mA)l
Page 243 and 244: alternance de sections à haut et b
Page 245 and 246: Fîg. 4 Schéma d' une section droi
Page 247 and 248: Monochromatic beamxA+AbsorptionScat
Page 249 and 250: Fig. 6 a) Spectre d' absorption X,
Page 251 and 252: IIEn 1' absence d' une forte charge
Page 253: 3. Les Détecteurs X pour 1' imager
Page 256 and 257: C. Les lignes ESRF1. Généralités
Page 259 and 260:
1'Central BulldlngFig. 3 ~ llation
Page 261 and 262:
Intensité et spectre du faisceau y
Page 263 and 264:
Eganuiia (MeV)Fig. 7 Spectre des ga
Page 265 and 266:
GRAAL EXPERIMENTAXONOM~IC omcmR SEC
Page 267 and 268:
La fluorescence d' une bande (fig.
Page 269 and 270:
n Circular BFLfrom Si-111 monochrom
Page 271 and 272:
CL.1 QL(or 1) r 2D RODFig. 5 a) Gé
Page 273 and 274:
IL.Fig. 7 a) Instrumentation de la
Page 275 and 276:
3. Diffusion magnétique résonante
Page 277 and 278:
-rPeak Intensities at the Ho L3 edg
Page 279 and 280:
La glace a été 1' apanage jusqu'
Page 281 and 282:
5. Cristallographie macromoléculai
Page 283 and 284:
Fig. 13 Structure cristallographiqu
Page 285 and 286:
6. Diffraction nucléaire (réf. IO
Page 287 and 288:
1 (6 +g) and I âit ime / nsFig. 16
Page 289 and 290:
Annexe 1. Formulaire de Rayonnement
Page 291 and 292:
Soit en ajoutant les 2 composantes
Page 293 and 294:
KLa pente maximale de la trajectoir
Page 295 and 296:
seientistsin chargeOperationalGlpr0
Page 297 and 298:
goniometer centre, parallel to theg
Page 299 and 300:
Listedes "Séminaires Jeunes"Eagmen
Page 301 and 302:
Liste des participants 1993IABGRALL
show all

Les noyaux en 1993 : une nouvelle faÃ§on d'exister - Cenbg - IN2P3

You also want an ePaper? Increase the reach of your titles

Delete template?

Save as template?