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« Les noyaux en 1993 : une nouvell
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CONSEIL SCIENTIFIQUEBordeaux CEN -
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TABLE DES MATIERESAvant-ProposY. AB
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La théorie statistique : perspecti
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FORCES EFFECTIVESAUX FRONTIERES DE
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effets à trois corps. La base thé
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V(r1,rz) = to (1 t zef',) 6(r) term
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La construction exacte de cette fon
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3. La construction d'une interactio
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Ce coefficient est resté longtemps
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Figure 4 : Energies du modeEO;T=O (
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avec la définition des facteurs d'
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Les coefficients L et KI peuvent é
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Pour une matière très asymétriqu
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succès de cet outil n'est plus à
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Des évaluations systématiques 94'
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-2E- 5 -rD.-I% .-5deformation ICIFi
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FISSION BARRIERS:Experimental versu
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BARRlER SHIFTS FROM EVR-MEASUREMENT
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Introduction générale1- La théor
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Figure 1:Schéma de disexcitation d
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o est très petit relativement à
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On a l'habitude de choisir l'origin
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144Si l'on veut alier au dela, il f
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et le second terme est d'autant plu
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ER est donc de la forme * : ER = a
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avec= v < m2 > = go T < m2 > appel
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Dès que E* excède largement T, on
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Le parametre a est appel6 le parame
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d'où :O 2E(T)=aV (1 +xVT ) A+ ....
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Enfin, la figure 8 montre le résul
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La figure 10 montre l'évolution de
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Remarques :a - Il peut être danger
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Soit d2~/d~dt la probabilité de ca
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1 P"' 0 -(?)N =-101 jdp jdqeO-"Al(1
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l fi8Une analyse détaillée des pr
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avec :a ln ( ps ( )) = 1 pour E au
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Figure 18Evolution des hauteurs deb
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Figure 20Tempscaractc?ristiques ded
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libres) alors le temps entre chaque
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W-1 .e: Le cas des résonances géa
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On a l'habitude d'écrire :(IV - 7)
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Figure 2 6Temps moyen necessairepou
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IV-2.n : Vie et mort de la fission
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Figure 30a) Sections efficaces mesu
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correspondant Oij tandis que Nij d6
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dans cette méthode, on inclut non
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44) L. Moretto , G. Wozniak ; Pré-
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19611-2.2. Neutrons "à la ISOL"la
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100mbiûmb-+p;wk1-b "'2 NO'OP"-2'~o
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diffusion coulombienne multiple. Ce
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Focal maocFigure 9 : Illustration d
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CibledeProductionl-Sourced' ions-S
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l ~ ~ ~ ~ ~ ~ ~ ~ ~ l ~ ~ ~ ~ ~ ~ ~
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IV-3. Source d'ionsFigure 15 : Acti
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iv) Photoionisation rtsonnante par
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Il peut être intéressant de noter
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PLAN DU COURSA. Introduction et ori
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224 -Fig.1. Photographie aérienne
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226Fig. 1 Trajectoire de la partide
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Un anneau de stockage consiste en u
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d Pertes à une particuleElles sont
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232Emp iGeWCmumirn~r6GVW"Jm4 v m nd
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Le temps de vie pour un remplissage
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2 362. Optique X2.1 Rappels &&actio
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ande passante en énergiedans un sp
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24 2a.Equrnmcnudi uonilrr 3 cercla
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( !ab. 6 .Les Détecteurs X à 1' E
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25m137.h 40m1sonID Bcnn HONITOR 6 H
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~ ~3. La ligne de physique nucléai
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252, . . .4E, p. m E'eFig. 4 Ciném
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Fig. 9 a) %ne 6 intersection repré
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IlLes molécules amphiphiles - ou s
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On peut comprendre cette formule pa
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27410-lmU)C-L O-OII>iü............
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échantillon à étudier ; la secon
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Partie A1. Annual Report. ESRF (199
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280y4Fig. 1 Systeme de coordonnées
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Annexe 2. Cohérence (réf. A-1)La
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RemerciementsCe cours est largement
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Bandes dipolaires dans le 'HgYves L
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LEPRETRE Alfred, DAPNIA/SPhN - CE S