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« Les noyaux en 1993 : une nouvell
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CONSEIL SCIENTIFIQUEBordeaux CEN -
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TABLE DES MATIERESAvant-ProposY. AB
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La théorie statistique : perspecti
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FORCES EFFECTIVESAUX FRONTIERES DE
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effets à trois corps. La base thé
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V(r1,rz) = to (1 t zef',) 6(r) term
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La construction exacte de cette fon
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3. La construction d'une interactio
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Ce coefficient est resté longtemps
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Figure 4 : Energies du modeEO;T=O (
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avec la définition des facteurs d'
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Les coefficients L et KI peuvent é
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Pour une matière très asymétriqu
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succès de cet outil n'est plus à
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Des évaluations systématiques 94'
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-2E- 5 -rD.-I% .-5deformation ICIFi
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de type HFB utilisant l'interaction
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Les résultats obtenus avec la forc
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7. PerspectivesLa procédure qui a
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ce qui donne :A l'équilibre, le pr
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ForceRATPSkPT6FPLyonPm [fm-3]k~ [fm
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41) Nguyen Van Giai and N. Sagawa,
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92) F. Tondeur, Phys. Lett. 123B (1
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ISOMERIC STATESGeirr SLETTENTandem
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A potential weil with twice the gro
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STRUCTURE NUCLEAIRE AU MOYEN DE FAI
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1. INTRODUCTIONLa dernière décade
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PAYSAGE DES ANNEES 90EN STRUCTURE N
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Le tableau 1 résume les différent
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où q, sont les facteurs de transmi
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3.2byond'lnicrictlon(fm) 2 gl 1 15
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- MEASURED NEUTRON TOTAL CROSSSECTI
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Elastique lnélastique pré-équili
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Toutes les caractéristiques de la
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Figure 16 : Distributions angulaire
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11.3.3 - Les caractéristiaues de l
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O76 78 8 O 820tob ( deg. 1Figure 19
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Figure 21 : Illustration de l'excit
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suffisamment grande pour empêcher
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Figure 23 :Vue g&n&rale sch6rnatlqu
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III. CONCLUSIONSLes premières réa
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15) M. Mermaz. Phys. Rev. (1993) 22
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II. CHAPITRES DU COURS11.1. Carte d
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La figure 2, extraite d'un rapport
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spectromètre permet une détermina
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conforme à la gouttelette liquide,
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la diffusion indastique atténuent
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emarquer l'important déplacement D
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L9 2iFigure 10:Dispositif expérime
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-sé-m9 2--b94-0.1, I l1 1 1O 20 40
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96...... - . . . .Rapport Q/A à la
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[la] P.G. Hansen and B. Jonson, Eur
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RESONANCES GEANTES ET DECROISSANCES
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En reportant alors ce résultat dan
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et pour la largeurPour effectuer le
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formule (voir par exemple Basdevant
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[4] G. F. Bertsch, P. F. Bortignon
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112Fig. 1 : Les variations de l'én
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les isotopes '''Ta et 160Re aient
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i 10 3~e + "%tg (2.30 C)Two-proton
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118AE(t'eV)105OFig. 7 : a) Spectre
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On voit qu'en terme de facteur de "
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8 - B.A. Brown, Phys. Rev. (1991) 1
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1. La structure nucléaire des Isot
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La section efficace entre deux QIBm
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Schmidt. K.-H. et al., 2. Phys. 9 (
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iiish1118 MeV 12.9 sFlg. 3 Les chai
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13210' -101i106 !- il Evm flementr
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LA THEORIE STATISTIQUE: PERSPECTIVE
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1 INTRODUCïiON GENERALELes niveaux
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La probabilité totale de désinté
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On obtient p (E) par une transform
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Le report dans (1-11) donne :Pa (E)
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1-7) RemaraueLa relation (I-9) est
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On peut ajouter la contributionI;g(
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qui entoure le niveau de Fermi. Les
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On peut évaluer a2 A partir de ce
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Figure 2-a Figure 2-bDensite d'&fat
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.: où F2-= js da/4z ~2 s'écarte d
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Il est intéressant de comparer cet
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Figure 9Evolution duparamitre de de
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0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 l CT (MeV)Figur
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'i7 I - I....I._,. ' 1 '01' ".'. i
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Il s'agit de la situation oh un "r
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On a pour le temps de vie:et pour l
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III-4) A~~lication à la fission et
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La fission de première chance est
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soit, après intégration sur E :so
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IV - LE TEMPS ET LA THEORIE STATIST
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emarque enfin que Zn est de l'ordre
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Figure 23Un exemple de désexcitati
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Figure 25Evolution de r&% avec I'kn
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Figure 28 .a)Multiplicité de neutr
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Figure 29Temps d 'kmission desfragm
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t Limiting Temperature for GDR 1Fig
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en deux fragments, on envisage l'é
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REFERENCES1) T. Ericson ; Advance i
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TECHNIQUES DE PRODUCTION DE FAISCEA
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Figure 1 : Spectre d'énergie des n
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III - METHODE DE FRAGMENTATIONOn a
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La distribution en moment transvers
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Near-side collision197 12'k (4oMevn
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s'affranchir de ce AE en mesurant l
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Figure 12 : Taux de production de 1
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w +p 156 MeV+p40 MeV+C îî MeV/uFi
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Rhénium A. 3000 K.les halogènes,
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Cette partie est appelée souvent p
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- Page 293 and 294: KLa pente maximale de la trajectoir
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