Les noyaux en 1993 : une nouvelle façon d'exister - Cenbg - IN2P3

Figure 1:Schéma de disexcitation d'un noyau initial i en un noyau final fet une particule a d'inergie cinitique EOn obtient ces expressions en notant que pz correspond au nombre d'états associés ausysteme noyau final-particule émise (évaporée), c'est-&-dire au produit des nombres d'étatsassociés à ces deux objets ; g est le facteur de dégénérescence dû au spin (g=%+l). La particule aest suppos4e rester dans son état fondamental ; V est le volume d'une boîte fictive oh se réalisela désexcitation. pl correspond au nombre d'états associés au noyau initial ; Pi2 est laprobabilité de désintégration par unité de temps conduisant. au noyau final défini et à laparticule a d'énergie E & d~ prhs ; Pz1 est la probabilit4 inverse donc la probabilité de capturepar unit4 de temps de la partide a par le noyau final pour redonner le noyau initial. Enfin, ocest la section efficace de capture correspondante et v est la vitesse de la particule.Avec ces ingrédients et en notant que de/dp =v, la relation (1-1) s'écrit :Remarque: Pour obtenir l'expression (1-21, on a implicitement admis que la masse de laparticule a était negligeable devant celle du noyau final. E est en fait l'énergie anétique relativede ces deux objets.