Les noyaux en 1993 : une nouvelle faÃ§on d'exister - Cenbg - IN2P3

More documents

Recommendations

Info

et le second terme est d'autant plus petit que les représentations microcanonique et canoniquese confondent. En d'autres termes, la définition de la température par la ?dation (1-9) estd'autant plus correcte que le concept même de température I'est : on retrouve les conclusionsdu 5 1-3.II - LE CALCUL DE LA DENSITE D'ETATSLa spécificité du systeme nucléaire se trouve dans la densité d'états qui intervient enparticulier dans les relations 1-3 et 1-9. On ne peut atteindre cette quantité qu'à travers unmodèle nucléaire. Le plus simple est celui du modele à niveaux de fermions équidistants. Unmodele un peu plus adapté est celui du gaz de Fermi. Les approches microscopiques de typeHartree Fodc ou Thomas Fermi étendu sont les plus réalistes.11-11 Le modèle à niveaux éauidistantsLe système (noyau) est constitué de N fermions dont l'énergie totale est E, chaquefermion pouvant occuper des états quantiques équidistants de d. Si on appelle ns les tauxd'occupation de ces états de valeur propre ES, on a :La densité d'état vaut :La fonction de partition du systeme global est obtenue A partir de la grande fonction departition:a = pp , p potentiel chimique ou niveau de Fermi.On peut transformer cette expression :La seconde intégrale peut s'écrire :
On peut ajouter la contributionI;g(p-x)car g(~) est nul pour E c O :ln (l+e-b)dxJ= Im[g(p+x)+g(p-x)]Oln(l+e-p~)-I~~(p-x)O h(l+e-b)dxAu total :In z ( P , ~ ) O = ~ ~ ln[l+ep@-E) ( E ) Id€ -I!g(€) ln[l+c-P@-E) ]dg+ 1; [ g (p+x) + g (p-x) 1 ln (i+e - L ) dxL'approximation p >> 1/P conduit à :in [ ~+ep'-~)I = P (CL-&)in[l+e p @-CA 0ln ~(p,a)=$jE g(~)(p-~)d~+jr[g(p+~)+g(p-~)] ln(l+e-k)dE=-PE,+~N+I~ [g(p+~)+g(p-E)] ln(l+e-P~)deEn remplaçant g(e) par go, on obtient :L1[. - 1In Z(p,a)=-pEo+aN+- go$ (II- 2)6: potentiel chimique pour T = OEo : 6nergie du fondamental.La relation (1-4) permet d'obtenir l'énergie interne E du systeme et son énergied'excitation au-dessus du fondamental.Le potentiel chimique variant tres peu avec l'énergie d'excitation :
Page 1 and 2:
« Les noyaux en 1993 : une nouvell
Page 3 and 4:
CONSEIL SCIENTIFIQUEBordeaux CEN -
Page 5 and 6:
TABLE DES MATIERESAvant-ProposY. AB
Page 7:
La théorie statistique : perspecti
Page 11 and 12:
FORCES EFFECTIVESAUX FRONTIERES DE
Page 13 and 14:
effets à trois corps. La base thé
Page 15 and 16:
V(r1,rz) = to (1 t zef',) 6(r) term
Page 17 and 18:
La construction exacte de cette fon
Page 19 and 20:
3. La construction d'une interactio
Page 21 and 22:
Ce coefficient est resté longtemps
Page 23 and 24:
Figure 4 : Energies du modeEO;T=O (
Page 25 and 26:
avec la définition des facteurs d'
Page 27 and 28:
Les coefficients L et KI peuvent é
Page 29 and 30:
Pour une matière très asymétriqu
Page 31 and 32:
succès de cet outil n'est plus à
Page 33 and 34:
Des évaluations systématiques 94'
Page 35 and 36:
-2E- 5 -rD.-I% .-5deformation ICIFi
Page 37 and 38:
de type HFB utilisant l'interaction
Page 39 and 40:
Les résultats obtenus avec la forc
Page 41 and 42:
7. PerspectivesLa procédure qui a
Page 43 and 44:
ce qui donne :A l'équilibre, le pr
Page 45 and 46:
ForceRATPSkPT6FPLyonPm [fm-3]k~ [fm
Page 47 and 48:
41) Nguyen Van Giai and N. Sagawa,
Page 49 and 50:
92) F. Tondeur, Phys. Lett. 123B (1
Page 51 and 52:
ISOMERIC STATESGeirr SLETTENTandem
Page 53 and 54:
A potential weil with twice the gro
Page 55 and 56:
STRUCTURE NUCLEAIRE AU MOYEN DE FAI
Page 57 and 58:
1. INTRODUCTIONLa dernière décade
Page 59 and 60:
PAYSAGE DES ANNEES 90EN STRUCTURE N
Page 61 and 62:
Le tableau 1 résume les différent
Page 63 and 64:
où q, sont les facteurs de transmi
Page 65 and 66:
3.2byond'lnicrictlon(fm) 2 gl 1 15
Page 67 and 68:
- MEASURED NEUTRON TOTAL CROSSSECTI
Page 69 and 70:
Elastique lnélastique pré-équili
Page 71 and 72:
Toutes les caractéristiques de la
Page 73 and 74:
Figure 16 : Distributions angulaire
Page 75 and 76:
11.3.3 - Les caractéristiaues de l
Page 77 and 78:
O76 78 8 O 820tob ( deg. 1Figure 19
Page 79 and 80:
Figure 21 : Illustration de l'excit
Page 81 and 82:
suffisamment grande pour empêcher
Page 83 and 84:
Figure 23 :Vue g&n&rale sch6rnatlqu
Page 85 and 86:
III. CONCLUSIONSLes premières réa
Page 87:
15) M. Mermaz. Phys. Rev. (1993) 22
Page 90 and 91:
II. CHAPITRES DU COURS11.1. Carte d
Page 92 and 93:
La figure 2, extraite d'un rapport
Page 94 and 95:
spectromètre permet une détermina
Page 96 and 97:
conforme à la gouttelette liquide,
Page 98 and 99:
la diffusion indastique atténuent
Page 100 and 101:
emarquer l'important déplacement D
Page 102 and 103:
L9 2iFigure 10:Dispositif expérime
Page 104 and 105:
-sé-m9 2--b94-0.1, I l1 1 1O 20 40
Page 106 and 107: 96...... - . . . .Rapport Q/A à la
Page 108 and 109: [la] P.G. Hansen and B. Jonson, Eur
Page 111 and 112: RESONANCES GEANTES ET DECROISSANCES
Page 113 and 114: En reportant alors ce résultat dan
Page 115 and 116: et pour la largeurPour effectuer le
Page 117 and 118: formule (voir par exemple Basdevant
Page 119: [4] G. F. Bertsch, P. F. Bortignon
Page 122 and 123: 112Fig. 1 : Les variations de l'én
Page 124 and 125: les isotopes '''Ta et 160Re aient
Page 126 and 127: i 10 3~e + "%tg (2.30 C)Two-proton
Page 128 and 129: 118AE(t'eV)105OFig. 7 : a) Spectre
Page 130 and 131: On voit qu'en terme de facteur de "
Page 132 and 133: 8 - B.A. Brown, Phys. Rev. (1991) 1
Page 134 and 135: 1. La structure nucléaire des Isot
Page 136 and 137: La section efficace entre deux QIBm
Page 138 and 139: Schmidt. K.-H. et al., 2. Phys. 9 (
Page 140 and 141: iiish1118 MeV 12.9 sFlg. 3 Les chai
Page 142 and 143: 13210' -101i106 !- il Evm flementr
Page 145 and 146: LA THEORIE STATISTIQUE: PERSPECTIVE
Page 147 and 148: 1 INTRODUCïiON GENERALELes niveaux
Page 149 and 150: La probabilité totale de désinté
Page 151 and 152: On obtient p (E) par une transform
Page 153 and 154: Le report dans (1-11) donne :Pa (E)
Page 155: 1-7) RemaraueLa relation (I-9) est
Page 159 and 160: qui entoure le niveau de Fermi. Les
Page 161 and 162: On peut évaluer a2 A partir de ce
Page 163 and 164: Figure 2-a Figure 2-bDensite d'&fat
Page 165 and 166: .: où F2-= js da/4z ~2 s'écarte d
Page 167 and 168: Il est intéressant de comparer cet
Page 169 and 170: Figure 9Evolution duparamitre de de
Page 171 and 172: 0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 l CT (MeV)Figur
Page 173 and 174: 'i7 I - I....I._,. ' 1 '01' ".'. i
Page 175 and 176: Il s'agit de la situation oh un "r
Page 177 and 178: On a pour le temps de vie:et pour l
Page 179 and 180: III-4) A~~lication à la fission et
Page 181 and 182: La fission de première chance est
Page 183 and 184: soit, après intégration sur E :so
Page 185 and 186: IV - LE TEMPS ET LA THEORIE STATIST
Page 187 and 188: emarque enfin que Zn est de l'ordre
Page 189 and 190: Figure 23Un exemple de désexcitati
Page 191 and 192: Figure 25Evolution de r&% avec I'kn
Page 193 and 194: Figure 28 .a)Multiplicité de neutr
Page 195 and 196: Figure 29Temps d 'kmission desfragm
Page 197 and 198: t Limiting Temperature for GDR 1Fig
Page 199 and 200: en deux fragments, on envisage l'é
Page 201 and 202: REFERENCES1) T. Ericson ; Advance i
Page 203 and 204: TECHNIQUES DE PRODUCTION DE FAISCEA
Page 205 and 206: Figure 1 : Spectre d'énergie des n
Page 207 and 208:
III - METHODE DE FRAGMENTATIONOn a
Page 209 and 210:
La distribution en moment transvers
Page 211 and 212:
Near-side collision197 12'k (4oMevn
Page 213 and 214:
s'affranchir de ce AE en mesurant l
Page 215 and 216:
Figure 12 : Taux de production de 1
Page 217 and 218:
w +p 156 MeV+p40 MeV+C îî MeV/uFi
Page 219 and 220:
Rhénium A. 3000 K.les halogènes,
Page 221 and 222:
Cette partie est appelée souvent p
Page 223 and 224:
REMERCIEMENTSL'auteur est Maître d
Page 225 and 226:
Par contre, le nombre d'événement
Page 227 and 228:
REFERENCES1) J.W. Watson et al. Phy
Page 229 and 230:
L Aspects .du programrii&scientifiq
Page 231 and 232:
-----A. Introduction et orientation
Page 233 and 234:
L' ESRF est un outil pluridisciplin
Page 235 and 236:
B. InstrumentationUne expérience g
Page 237 and 238:
En utilisant les équations de Maxw
Page 239 and 240:
La perte d' énergie RS est compens
Page 241 and 242:
mode opératoirecourant crék (mA)l
Page 243 and 244:
alternance de sections à haut et b
Page 245 and 246:
Fîg. 4 Schéma d' une section droi
Page 247 and 248:
Monochromatic beamxA+AbsorptionScat
Page 249 and 250:
Fig. 6 a) Spectre d' absorption X,
Page 251 and 252:
IIEn 1' absence d' une forte charge
Page 253:
3. Les Détecteurs X pour 1' imager
Page 256 and 257:
C. Les lignes ESRF1. Généralités
Page 259 and 260:
1'Central BulldlngFig. 3 ~ llation
Page 261 and 262:
Intensité et spectre du faisceau y
Page 263 and 264:
Eganuiia (MeV)Fig. 7 Spectre des ga
Page 265 and 266:
GRAAL EXPERIMENTAXONOM~IC omcmR SEC
Page 267 and 268:
La fluorescence d' une bande (fig.
Page 269 and 270:
n Circular BFLfrom Si-111 monochrom
Page 271 and 272:
CL.1 QL(or 1) r 2D RODFig. 5 a) Gé
Page 273 and 274:
IL.Fig. 7 a) Instrumentation de la
Page 275 and 276:
3. Diffusion magnétique résonante
Page 277 and 278:
-rPeak Intensities at the Ho L3 edg
Page 279 and 280:
La glace a été 1' apanage jusqu'
Page 281 and 282:
5. Cristallographie macromoléculai
Page 283 and 284:
Fig. 13 Structure cristallographiqu
Page 285 and 286:
6. Diffraction nucléaire (réf. IO
Page 287 and 288:
1 (6 +g) and I âit ime / nsFig. 16
Page 289 and 290:
Annexe 1. Formulaire de Rayonnement
Page 291 and 292:
Soit en ajoutant les 2 composantes
Page 293 and 294:
KLa pente maximale de la trajectoir
Page 295 and 296:
seientistsin chargeOperationalGlpr0
Page 297 and 298:
goniometer centre, parallel to theg
Page 299 and 300:
Listedes "Séminaires Jeunes"Eagmen
Page 301 and 302:
Liste des participants 1993IABGRALL
show all

Les noyaux en 1993 : une nouvelle faÃ§on d'exister - Cenbg - IN2P3

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?