Les noyaux en 1993 : une nouvelle façon d'exister - Cenbg - IN2P3

1-7) RemaraueLa relation (I-9) est obtenue & partir de la relation 0-8) en négligeant la contribution dudénominateur. En toute rigueur, elle est donc incorrecte. D'une autre façon, on peut dire qu'elledéfinit une tempéràture T qui n'est pas exactement la température thermodynamique de larelation 0-7). Dans le papier dEricsoi(l), deux températur&sont ainsi définies: la temperaturethermodynamique et la température issue de (1-9) appelée par Ericson temperature nucléaire.Ces deux températures sont voisines dès que E* est grand. Plus préasément, on peut montrer(dans le cadre du modèle du gaz de Fermi 6 II-3)), la relation entre les deux :l =----- pour E* »TT T E*T'si on appelle T la température nuclhaire et T la temperature thermodynamique.On peut comprendre le sens physique de cette différence en reprenant la dérivation de(1-7) & partir de (I-5). On peut en effet éaire :L'approximation est justifiée dès quereprésentations microcanonique et canoniquese recouvrent c'est-&-dire dès que le nombre deconstituants du systgme est suffisant (voir 5 I-3). En effet, dans ce cas p(E) est une fonctiontellement vite croissante de E que le produit- .p(E) e - fiE n'est significativement non nul qu'auvoisinage immédiat de Ep qui est l'énergied'exatation moyenne (Ë dans le paragraphe I-- -3) pour la température p. AE est I'intervalle surlequel p(E) e - BE est significativement voisin desa valeur non nulle. Ii est d'autant plus petitque représentations microcanonique etcanonique se recouvrent.Ii est faale de se convainae que 0-17) conduit à (1-7) :expression identique à 1-7 si on assimile AE au dénominateur. On a ia remplacé Ep par E pourretrouver l'écriture de 1-7.On a alors :lnp(E)=InZ(p)+fiE-InAEIn p(E) = S - In AE