Diffusione Raman Anelastica Risonante di Raggi X con Risoluzione ...

6» Misurare l’asimmetria 91
ϑ 0 = π,
cioè quella della geometria perpendicolare, in quanto elimina completamente tutti
2
i contributi simmetrici nel segnale dicroico; inoltre nella sezione d’urto pare essere un buon
compromesso in quanto minimizza i termini simmetrici che dipendono da (1 +cos2ϑ 0 )
pur massimizzando quelli che dipendono da sin ϑ 0 e sin2 ϑ 0 .Questosirivelaunvantaggio
perché la dipendenza angolare del termine antisimmetrico sin 2 (ϕ0 − ϕ00 )Imf1−1f∗ −11 èda
sin2 ϑ 0 . Si deve però notare che con questa scelta si elimina nella sezione d’urto il contributo
della parte sin (ϕ0 − ϕ00 )Im ¡ f10f ∗ 01 − f1−1f ∗ 00 − f00f ∗ −11 + f0−1f ∗ ¢
−10 : nel caso si volesse
misurare questo contributo si dovrebbe operare una scelta differente.
Fissato l’angolo ϑ 0 = π
sum sum dic sum
si deve fare riferimento alle formule per F 2 ⊥ e F⊥ ,
per la
quindi per l’angolo polare ϑ 00 relativo al fotone emesso la scelta migliore è ϑ 00 = π
2
sezione d’urto, ma questo non elimina tutta la parte simmetrica, in quanto rimangono alcuni
termini indipendenti da (ϕ 0 − ϕ 00 ), il cui peso viene però minimizzato. Invece per il segnale
dicroico l’angolo polare va fissato a ϑ 00 = π
4 , che massimizza la funzione sin 2ϑ00 .Inquesto
caso non si hanno più termini indipendenti da (ϕ 0 − ϕ 00 ), ma solo una parte simmetrica e
una antisimmetrica.
Per l’angolo azimutale relativo (ϕ 0 − ϕ 00 ) è evidente che l’angolo migliore è (ϕ 0 − ϕ 00 )= π
4
per la sezione d’urto e (ϕ 0 − ϕ 00 )= π
2
per il segnale dicroico, in quanto la parte simmetrica
che dipende rispettivamente da cos 2 (ϕ 0 − ϕ 00 ) edacos (ϕ 0 − ϕ 00 ) si annulla. La scelta
di quest’angolo è confermata anche dal valore che assumono i pesi relativi della parte
antisimmetrica:
sum sum ∆F⊥ sum sum (best geometry) =−2
F ⊥
Im ¡ f1−1f ∗ −11
P
ff∗ dic sum ∆F⊥ (best geometry) →−∞
dic sum
F ⊥
con P ff∗ = |f11| 2 +|f1−1| 2 +|f−11| 2 +|f−1−1| 2 +2 ¡ |f10| 2 + |f−10| 2 + |f01| 2 + |f0−1| 2¢ +
4 |f01| 2 + |f0−1| 2 .
Le condizioni geometriche migliori sono illustrate nella figura (6.17).
Da questa valutazione si vede che l’effetto dell’asimmetria è mascherato per la sezione
d’urto dai termini indipendenti da (ϕ0 − ϕ00 ) enonc’èalcunageometriachepermettadi
annullare il loro contributo. Invece per il segnale dicroico ci si riesce a porre in una geometria
tale per cui il segnale è antisimmetrico, cioè cambia di segno passando da destra a
sinistra.
6.3.3 Proposta per un fitting
Un’altra soluzione sperimentale interessante si può ottenere sfruttando la forma particolar-
dic sum
mentesemplicediF . Si definisce per brevità:
⊥
ff ∗ dic = −f01f ∗ 10 + f00f ∗ 1−1 − f−11f ∗ 00 + f−10f ∗ 0−1
¢