Diffusione Raman Anelastica Risonante di Raggi X con Risoluzione ...
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76 <strong>Diffusione</strong> <strong>Raman</strong> <strong>Anelastica</strong> <strong>Risonante</strong> <strong>di</strong> <strong>Raggi</strong> X <strong>con</strong> <strong>Risoluzione</strong> Angolare<br />
Nella Tabella (5.2) èimportantenotarecomesiailvalore<strong>di</strong>r che determina quali w abr<br />
sono presenti. Infatti si osserva che per un dato valore <strong>di</strong> r, iw abr <strong>con</strong>involti sono sempre<br />
gli stessi e al variare degli in<strong>di</strong>ci a e b cambia il valore del coefficiente numerico per cui<br />
ogni w abr è moltiplicato.<br />
5.5.2 Calcolo del fattore geometrico e T (z0 z 00 )r<br />
0<br />
Come si vede dalle espressioni (5.29) e (5.30) relative alla parte geometrica dell’espressione<br />
(5.33), si deve calcolare il prodotto scalare tra le armoniche sferiche vettoriali <strong>di</strong> tipo elettrico<br />
e i versori <strong>di</strong> polarizzazione dei fotoni. Il calcolo esplicito <strong>di</strong> questo prodotto è dato<br />
nell’appen<strong>di</strong>ce (D.7); il risultato è:<br />
bε · −→ Y ∗ ³ ´<br />
r<br />
bk 3<br />
1M =<br />
8π εM<br />
Cioè questo prodotto scalare si riduce alla componente sferica <strong>con</strong>trovariante della polarizzazione<br />
del fotone. Le componenti sferiche <strong>con</strong>trovarianti delle polarizzazioni sono date<br />
nel paragrafo (4.2.2) per le polarizzazioni circolari e nel paragrafo (4.2.3) per le polarizzazioni<br />
lineari. Visto che il fattore geometrico è l’unico che <strong>con</strong>tiene le polarizzazioni dei<br />
fotoni è il termine che permette <strong>di</strong> scrivere la sezione d’urto risolta nelle polarizzazioni del<br />
fotone incidente e <strong>di</strong> quello emesso. La notazione adottata per il fattore geometrico nel<br />
. Analogamente alla notazione<br />
seguito per evidenziare questa risoluzione sarà ε0 , ε 00 eT (z0 z 00 )r<br />
0<br />
adottata nel capitolo precedente, ε 0 e ε 00 sono in<strong>di</strong>ci che possono assumere i valori + o −<br />
per le polarizzazioni circolari e i valori x o y per quelle lineari.<br />
z0z 00r P<br />
ab Cabrz0 z 00<br />
3/2 (1) w (ab)r<br />
o<br />
000 2w000 + w110 110<br />
¡<br />
1 000 110 5w +4w 9<br />
¢<br />
220<br />
¡<br />
1 000 110<br />
5 w +2w ¢<br />
101<br />
¡<br />
1 011 101 211<br />
3 w +6w +2w ¢<br />
011<br />
¡<br />
1 011 101 211<br />
9 10w +15w +2w ¢<br />
211<br />
¡<br />
2 011 101 211 w +15w +11w 45<br />
¢<br />
121<br />
¡<br />
2 011 1001 211<br />
15 5w +3w + w ¢<br />
202<br />
¡<br />
1 112 202 312<br />
5 2w +10w +3w ¢<br />
112<br />
¡<br />
2 112 202 312<br />
45 17w +25w +3w ¢<br />
022 2w112 + w202 222<br />
¡<br />
2 112 202 312<br />
35 7w +5w +3w ¢<br />
213<br />
¡<br />
1 213 303 413<br />
35 24w +35w +4w ¢<br />
¡<br />
3 213 303 2w + w ¢<br />
123<br />
224<br />
5<br />
18<br />
35<br />
¡ 2w 314 + w 404 ¢<br />
Table 5.1. Tabella delle combinazioni P<br />
ab Cabrz0 z00 3/2 (1) w (ab)r<br />
o per il picco L3
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