Diffusione Raman Anelastica Risonante di Raggi X con Risoluzione ...
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5» Simmetria SO2<br />
La tecnica del riaccoppiamento ha fatto sì che il fattore geometrico ε0 , ε 00 e T (z 0 z 00 )r<br />
0<br />
77<br />
sia scritto<br />
come una combinazione lineare tramite un coefficiente <strong>di</strong> Clebsch-Gordon <strong>di</strong> un fattore che<br />
è relativo solo all’assorbimento e da un se<strong>con</strong>do relativo solo all’emissione. Per merito <strong>di</strong><br />
questa separazione le espressioni per la sezione d’urto in cui si somma sulle polarizzazioni<br />
dei fotoni incidenti od emessi si può scrivere semplicemente. Ad esempio, l’espressione<br />
per la sezione d’urto in cui si somma sulle polarizzazioni dei fotoni uscenti è data da:<br />
ε 0 ,sumeT (z0 z 00 )r<br />
0<br />
= X<br />
ζ 0 ζ 00<br />
C r0<br />
z0−ζ 0z00 eT<br />
z0<br />
00 −ζ ζ0 ¡ 0<br />
1,bε ¢ ³ eT z00<br />
ζ00 ¡ © + x<br />
1, ε o ε ª¢ + eT z00<br />
ζ00 ¡ © − y<br />
1, ε o ε ª¢´<br />
Analogamente si ha l’espressione in cui si somma sulle polarizzazioni dei fotoni uscenti.<br />
Visto che il fattore atomico <strong>di</strong>pendente dalle frequenze non <strong>di</strong>pende dalle polarizzazioni,<br />
allora risulterà come un fattore moltiplicativo costante una volta fissati i valori <strong>di</strong> (z 0 z 00 ) r.<br />
In questo modo risulta semplice calcolare anche il segnale del <strong>di</strong>croismo in assorbimento,<br />
in quanto è sufficiente sommare il fattore geometrico sulle polarizzazioni dei fotoni emessi<br />
e fare le <strong>di</strong>fferenza tra la polarizzazione sinistra e destra dei fotoni incidenti.<br />
D<br />
eO (00)0<br />
E<br />
0 (0) = 1<br />
9 √ ¡<br />
000 110 2w + w<br />
5<br />
¢ B0 3 1<br />
D E<br />
2 2<br />
eO (11)0<br />
0 (0) = − 1<br />
18 √ ¡<br />
000 110 5w +4w<br />
15<br />
¢ B1 3 1<br />
D E<br />
2 2<br />
eO (22)0<br />
0 (0) = 1<br />
¡<br />
000 110<br />
90 w +2w ¢ B2 3 1<br />
D 2 2<br />
eO (10)1<br />
E<br />
0 (0) = − 1<br />
9 √ ¡<br />
011 101 211 w +6w +2w<br />
30<br />
¢ B0 3 1<br />
D 2 2<br />
eO (01)1<br />
E<br />
0 (0) = − 1<br />
27 √ ¡<br />
011 101 211 10w +15w +2w<br />
30<br />
¢ B1 3<br />
D<br />
eO (21)1<br />
E<br />
0 (0) = 1<br />
135 √ ¡<br />
011 101 211 w +15w +11w<br />
6<br />
¢ B1 3<br />
2 1 D 2<br />
eO (12)1<br />
E<br />
0 (0) = 1<br />
45 √ ¡<br />
011 101 211 5w +3w + w<br />
6<br />
¢ B2 3 1<br />
D 2 2<br />
eO (20)2<br />
E<br />
0 (0) = 1<br />
45 √ ¡<br />
112 202 312 2w +10w +3w<br />
10<br />
¢ B0 3 1<br />
D E<br />
2 2<br />
eO (11)2<br />
0 (0) = 1<br />
45 √ ¡<br />
112 202 312 17w +25w +3w<br />
30<br />
¢ B1 3 1<br />
D E<br />
2 2<br />
eO (02)2<br />
0 (0) = 1<br />
9 √ ¡<br />
112 202 2w + w<br />
10<br />
¢ B2 3 1<br />
D 2 2<br />
eO (22)2<br />
E<br />
0 (0) = − 1<br />
45 √ ¡<br />
112 202 312 7w +5w +3w<br />
10<br />
¢ B2 3 1<br />
D 2 2<br />
eO (21)3<br />
E<br />
0 (0) = − 1<br />
¡<br />
213 303 413<br />
620 24w +35w +4w ¢ B1 3<br />
2 1 D 2<br />
eO (12)3<br />
E<br />
0 (0) = − 1<br />
¡<br />
213 303<br />
30 2w + w ¢ B2 3<br />
2 1 E<br />
2<br />
¡<br />
314 404 2w + w ¢ B2 3<br />
D<br />
eO (22)4<br />
0 (0)<br />
= 1<br />
15 √ 14<br />
Table 5.2. Tabella dei fattori<br />
1<br />
2 2<br />
D<br />
eO (z0z 00 )r<br />
0<br />
E<br />
(0)<br />
2 1 2