VI Reunião de Trabalho Física Nuclear.pdf - Sociedade Brasileira ...

ou seja .
(7) [H I Gki] IV* E 11).
que e a equacio de movimento do problema e que at aqui 8 in
teiramente equivalente a equagao de Schrddinger exata.
Contudo, para se resolver esta equacao, necessitamos, antes de
tudo definir Q n . E exatamento o tipo de Ansatz que usaremos para
0
n
que resultare nas diferentes ordens de aproximacao para a soluca.o.
Fisicamente, suporemos agora que s6 existam excitacaes de 1plb,
desprezando as de 2p-2h, 3p-3h, etc., tomando a_funcSo de onda
como uma superposicao de operadores,de criac5o e de destruiceo de
particular, aos pares:
Q 7: LC X a 61, y 6 a rl
(8) A ' Pk Pk k
RSA
Conforme indicado, se consideramos somentea possibilidade de
criacio de pares D-h (primeiro'termo do lado,diraita tekemos a apro
ximac5o de Tamm -Dankoff(TDA), enquanto que o Ansatz total corresponde
RPA. A aproximaceo de Tamm -Dankoff pode ser interpretada
como descrevendo a criac5o de pares p-h num estado fundamental on-
de nio existe nal -1hr= par (nucleo "gelado"). A RPA, por sua vez,
supoe que possam existir . flutua6es neste estadd fundamental expres
sas por pares p-h, que podem por sua vez ser destruidos(29 termo do
lado direitocla eq.(8)). Assim, diz-se, que a RPA, introduz, alem
do nivel da TDA, as correlacOes de estado fundamental.
A hamiltoniana de muitos corpos H pode ser expressa tambem em
termo de operadores de criac8o e de destruicao de particulas(em se
gunda quantizacio). 0 trabalho de deduzir as equagoes de RPA reduzze
aoca- lculo do comutador da eq.(7), utilizandorse para (j411. o Ansatz
da eq.(8).
0 sistema de equagOes de RPA pode ser escrito.cOmo ( - 5) .
(9 ) (Er -4t)/Kerl jci Cr I VI ik> )(ler' ) 4