VI Reunião de Trabalho Física Nuclear.pdf - Sociedade Brasileira ...

B(F) = 1 decaimento Fermi ,
B(GT) = 3 decaimentos GT.
(22)
Se supusermos um niicleo ficticio, composto de N neutrons,
todos os neutrons poderiam sofrer decaimento B e a intensidade
somada sobre todos os. estados finais seria:
EB(F) = N
EB(GT) = 3N
Num axle° real hi um bloqueio de Pauli porque hi niveis de pro
(23)
tons ja ocupados, entretanto, se N > Z, hi pelo menos (N-Z)
transicaes n5o bloqueadas. Assim (21) :
EB(F) > N-Z
EB(GT) > 3(N-Z)
Dessa forma, a intensidade da ressonincia GT observada experi -
(24)
mentalmente a expressa em termos da fragio da intensidade
GT = 3(N-Z).
Em espalhamento inelistico de protons de energia inciden
to maior que -100 MeV, a parte da inteiaggo nuclear dependente
de .spin excite, seletivamente, estados 1 + para espaihamentos a
angulos frontais proximos de 0 0 .
Um Otimo exemplo 6 apresentado na Fig. 15 que mostra o
espectro 48 Ca (p,p') para protons incidentes de 160 MeV espalha
dos a 7.5 o(22) .O estado J u = 1 + no 48Ca na energia de excita-
c5o E x = 10.23 MeV a fortemente excitado e domina o espectro da
mesma forma em que a observado 'por (e,e'), mostrado na parte in
ferior da figura para comparagio. Para o estado 1 + do 48 Ca hi
um excelente acordo entre os resultados obtidos por (e,e')
(p,p') e (p i n). Entretanto,. hi varios_casos em que Os resulta-
dos obtidos por (e,e') sgo incompativeis . com os de (p,p') ou
(p,n). A Fig. 16 mostra um - espectro da reagio 42 ca (p,n) 42 Sc
na parte superior, com os estados M1 assinalados em hachura-
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