VI Reunião de Trabalho Física Nuclear.pdf - Sociedade Brasileira ...

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te, para projeteis moleculares de 1,2 MeV, quando o tempo de transito E maior. Favorecimento na populace° de estados excita dos na situacio de n5o equilibrio pode ser explicado com mode los simples envolvendo os estados dissociativos das molecules , mas a impossivel compreender todos os detalhes observados expe- rimentalmente apenas com tais modelos. E o proprio processo de excitac5o, quando da passagem ou da criacia do 'tam neutro H ° pela folha, que requer uma des cric5o apropriada. Na situacio de n5o equilibria, o tempo de travessia E tipicamente da ordem de uma fraciode fs. lsto signi fica dizer que o itomo E submetido a uma perturbacio impulsive de duraceo da ordem de t 0,5fs, o que implica numa incerteza em energia da ordem do eV. Exceto o nivel n=1 de N ° , os demais provavelmente se fundem numa especie de continuo-ligado no inte rior do salido o qual se projeta sobre os estados ."normais" do N ° quando da saTda do alvo. 111.3 - Observa45o de efeitos de interferencia do potencial de esteira induzido por ions pesdos 11 . A superposicio'dos potenciais de esteira, provenien- tes dos fragmentos resultantes da explosio coulombiana de proje teis moleculares diat6micos penetrando num alvo solid°, causam oscilacbes do potencial na superficie, as quais podem ser iden- tificadas pela taxa de produce° total de eletrons por projitil. Um ion energetic° penetrando num solid° induz flutuacoes na densidade eletrOnica do meio ao longo da trajetoria do projetil. 0 potencial oscilante e amortecido resultante de- pende da carga Z e da velocidade v do orojetil bem como da res posta dieletrica do meio, atraves da frequincia do plasma w e da taxa de amortecimento das oscilagees do plasma. 0 potencial assim criado, a partir das flutuacOes da densidade eletrOnica , move-se com a velocidade do projitil. 0 comprimento de onda des se potencial oscilante 6 dada par X w = 2Tiv /w. Tipicamente, X da ordem de alguns R que e uma distencia compargvel com a se- parac5o inter-nuclear de algumas molecules diatOmicas. Essas mo leculas se dissociam ao penetrar no sOlido e os fragmentos inte ragem nio apenas atravis das forces coulombianas mas tambem atra vis das "forces de esteira" que, resultando do potencial de esteira, tem um efeito polarizador tendendo a alinhar os fragmen- 156
tos ao longo da direc5o de incidincia e. portanto, quebrando a simetria duma simples explos5o coulombiana'. 0 efeito polariza.r dor do potencial de esteira j5 foi investigado anteriormente e Frischkorn et al. 11 adotaram um enfoque novo e de concepcio mui to simples para por em evidencia a existincia da esteira e obter a.frequencia do plasmon. Para uma mesma velocidade incidente, foi medido on5 - mero total de eletrons emitidos, isto e, integrado sobre todos os ingulos de emissio e sobre todas as energias, por projetil . y, em alvo de carbono. Esta medida foi realizada para os projeteis atiimicos, C 4 e e moleculares, C0 4 . Conhecidos y(C) y(0) e y(C0), calcula - se a raz5o R = y(C0)/D(C)+Y(0)]. Efeitos moleculares no processo de emissio de eletrons existir5o , se R 1. Variando a espessmra do alvo e a energia incidente, ob- tem-se R como uma fung5o de r x /x x , que 6 uma grandeza aproximadamente proportional a t 2 , sendo r x a distincia entreos fragmentos da molecula na superficie de saida e t = x/v o tempo de travessia do projitil:num alvo de espessura x. A velocidade do projetil foi variada de 1,5 x 10 8 at 4,0 x 10 8 cm/s e a espessura x dos alvos de carbono foi escolhir da demodo que pX ficasse entre 2 e 150g/cm 2 . A espessura foi continuamente verificada por meio do espalhamento de Ruther- ford, sendo o vacua na c5mara melhor do que 1 x 10 -7 Torr. Sendo q i o estado de carga do projetil incidente o f o.estado de carga medio do projetil apes emergincia, e sendo Q T e Q F as cargas.medidas no alvo e no copo de Faraday, respectivamente , a conservac5o de cargas imp -6e que y = i f QVQF 0 arranjo experimental (fig. 8) 6 particularmente sim pies. A voltagem U p , aplicada ao alvo, serve para compensar even tuais potentials de contacto. e PARTICLE DETECTOR COLLIMATION TARGET . 1.1 —> ION BEAM III Ili I I I FARADAY CUP A. Fig. 8 - Apresentag5o esquematica do arranjo experimental usado na referencia 11. 157 U q Qt
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