VI Reunião de Trabalho Física Nuclear.pdf - Sociedade Brasileira ...

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mult6nea de dois pr5tons num detetor de particulas. A montagem experimental que se pretende usar no nosso laboratario prev a detecio dos raios X por um contador proporcional e a dos protons , par um detetor anular 6 frente do alvo. Assim, o nova enfoque que o chamado formalismo da corren to trouxe para a descri0o da ionizacio das camadas internas per mitiu que a medida do efeito possa ser abordada de um ponto de vista diferente e, provavelmente, mais conclusivo. 111.6 - Mapeamento das funcOes de ondas eletrOnicas de camadas internas. A primeira vista, se poderia pensar que particulas coma protons, alfas ou ions mais pesados seriam sondas extremamente grosseiras para examinar, com algum detalhe, a distribuicio ele - tranica dentrodo itomo. lsso. em geral, verdade mas ocorre que, em certas circunstincias, a secio de choque de ionizacio numa subcamada reflete diretamente a distribuicSo de velocidades dos eletrons dessa subcamada. E ficil verificar essa afirmativa no limite de baixa velocidade incidente da PWBA. Na ionizacio, as colisoes que transferem o el6tron de um estado ligado para esta dos do continuo com energia cinitica quase zero sio muito mais proviveis que as colisoes que produzeme16trons ripidos. Se apro ximarmos a fung5o de onda final no continuo, a qual aparece no fator de forma inel5stico da aproxima45o de Born, por seu valor na posicio do nOcleo e para energia zero, este fator de forma se transforma em alga proporcional a transformada de Fourier da funcio de onda eletrOnica no estado initial. Dessa forma, a secio de choque diferencial para ionizacio numa camada interna fica proporcional a la(q)1 2 onde o(q) a funcio de onda de momentum da camada interna do itomo. Em estados ns temps n-1 zeros. Na sec5o de choque integral. esses zeros aparecem como patamares na curva da secio de choque total contra energia. Esta peculiaridade foi estudada em nosso laboratorio 18 para as estados 2s e, mais recentemente e pela primeira vez, para estados 3s. Neste ultimo caso, dos dois patamares, vemos apenas um deles (a no mais interno no espaco de configuraciies); o outro exigiria energias muito abaixo daquelas que 6 possivel obter,em boas condicOes.com nosso acelerador e. alim disso, as sec6es de choque seriam baixissimas. As figuras 12 e 13 resumem os resul- 164
Fig. 12 Secio de choque de ioni/a0o. reduzida, na subcamada L 1 , pa ra virios itomos pesados (Hf, . Ta, W, Au, T1, Pb, Bi, Th, U) por priitons e particulas al: fa. Fig. 13 Secio de choque de ionizacio reduzida, na subcamada M para virios itomos pesados (Au, Pb, Ai, U) por pr6tons. A curva apresentada PWBA para dois valores do parimetro 0. tados. No eixo horizontal figura um parimetro adimensional n/0 2 que a proporcional a velocidade do projitil. A faixa de energia genericamenie, de 300 keV a 4 MeV'e os atomos tem tipicamente 2 , 72, os projiteis sio p e a, no caso L(2s), e p, no caso M(3s). 165
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