VI Reunião de Trabalho Física Nuclear.pdf - Sociedade Brasileira ...

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dora com janela filtrante. Mais adiante, um campo eletrico, ao ser ligado, permite a passagem so da componente neutra que emer ge do alvo. A intensidade do feixe de 5tomos neutros H o e medida transformando-se a feixe neutro num feixe carregado fazendo- -o passar atraves de uma segunda foiha fina de carbono coletando-se, em seguida, esse feixe ionizado num copo de Faraday. A geometria da montagem experimental era tal que espalhamento mgltiplo e a explosio coulombiana das molgculas nio afetavam as medidas de estado de carga e da intensidade da linha. Uma experigncia semelhante foi feita preliminarmente com feixes de 3 He + e 4 He + a cinco velocidades diferentes, obser vando-se as transig5es n=4 *n=3 com resultados que indicam que . no estado n=4, a probabilidade do elitron atravessar o alvo ligado ao ngcleo de hglio g desprezivel e que,portanto,a captura ou a excitagio para o nTvel n=4 ocorre na superffcie de saida . Isso se deve ao fato do raio midio neste estado ser comparivel dist5ncia interatomica media no alvo. A normalizagio da intensidade da linha Lyman a foi fei to em relagio a frag5o de cargas no equilibrio. Sendo t o tempo de trinsito, F 1 (t) é a frac5o da populag5o incidente que passa no estado de carga. q=1. Assim, g o valor de equilibrio . Define-se a intensidade normalizada por n9 de f6tons emitidos pelo ion monocarregado 4:0(t) apps t . F 1 (..) nO de. fotons emitidos pelo on carregado no equilTbrio (t--) No caso de um feixe incidente de itomos de hidroginio neutros, obteve-se R = 0(t)/F 1 (t) =2 no regime de nio equilTbrio e R = I no regime de equilibrio. Trata-se de uma indicagio .da existincia de itomos neutros excitados com n=2 dentro do alvo de carbon° (fig. 6). No caso de Tons moleculares incidentes,H; e HI, obser vou-se o itomo neutro H 0 na saida. A comparacio com o estado de carga g feita para protons de mesma velocidade (o que 6 obtido facilmente com um alvo duplo onde o primeiro, situado 2mm antes do segundo, dissocia a molicula sem alterar apreciavelmente sua velocidade). Para H + 2 a 2.4 MeV, obteve-se R= 3.5 se t‹ 1 fs e R=2 se 2 ‹tc6fs (fig. 7). Uma estrutura em patamares da curva R(t) foi tambim obtida para HI de 2,4 MeV e, menos caracterizadamen- 154
Fig; 6 - Parte superior: Fragio neutra transmitida F o 'e taxa de produg5o de fOtons Lyman 0,0, normali zada para que F0 (-). 0-00 (...), gm fungi° do tem. po de'traveSsia para feixes A" de 1 . .2 MeV. Par to inferior: Poula43o normilizadi dos estado` 2p de ji",.isto R, (t) 40(t)/F 0(t). n't is sa a a 0.. a / 0. /, . 4 ". + twee 15'.1 A. A Fig. 7 Parte superior: Fragio neutra F o 0 , isto 5tomo Ho - + pro duzidoOor ion_H2 incidente e taxa de pro ducao de fotons Lyman -a, on , norma..lizada pars qUe 0A (-) Fo(-),em funga6 do tempo de travessia gra H de 1,2 MeV/uam. Parte inf erior: Populagio.normalizada do estado 2p de H; isto 5, R2 ( t ) = 09(0/F0(t). 02
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