VI Reunião de Trabalho Física Nuclear.pdf - Sociedade Brasileira ...
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as furc5es <strong>de</strong> onda l r)<br />
(i ) que <strong>de</strong>screvem os estados<br />
do continuum, conforme representado<br />
na fig. 7 pelas regales ha-<br />
churadas.<br />
Assim, o conjunto fi; ) (pi}<br />
6 a nossa <strong>de</strong>scrig5o do estado funda<br />
mental do n5cleo n5o perturbado(ca-<br />
roco). A energia <strong>de</strong> Fend E F arhitra<br />
riamente escolhida acima do Ultimo<br />
estado ocupado e abaixo do primeiro<br />
n5o ocupado, <strong>de</strong>finindo o nivel <strong>de</strong><br />
Fermi, 6 pictoricamente <strong>de</strong>scrita na<br />
fig.7 pela linha ondulada.<br />
e<br />
//////// r[6, r)<br />
Criar uma excitacgo(um par) par )<br />
ticula-buraco correspon<strong>de</strong> a se 'retirar<br />
uma particula <strong>de</strong> um estado(ocupa<br />
do) abaixo do nivel <strong>de</strong> Fermi e elev5<br />
lo a um estado (<strong>de</strong>socupado) acima do<br />
nivel <strong>de</strong> Fermi, <strong>de</strong>ixando um buraco<br />
no nivel quo anteriormente era totalmente ocupado. Uma excitag5o<br />
assim a criacgo (ou <strong>de</strong>struic5o), <strong>de</strong> um par p-h.<br />
Po<strong>de</strong>mos <strong>de</strong>screver ent5o a fung5o <strong>de</strong> onda nuclear do nucleo ex-<br />
citado como sendo a fungi° <strong>de</strong> onda do par p-h cried°, multiplicada<br />
pela fung5o <strong>de</strong> onda do resto do caroco, obtendo N pxNh possiveis estados<br />
excitados, on<strong>de</strong> N e Nh s5o, respectivamente, o flamer° <strong>de</strong> es-<br />
tados <strong>de</strong> particula e <strong>de</strong> buraco acessiveis. Da figura 8 po<strong>de</strong>mos'ver<br />
que a energia <strong>de</strong> um dado estado excitado<br />
inif sera dada pela diferenca <strong>de</strong> energia<br />
entre os niveis <strong>de</strong> particula e <strong>de</strong> buraco,<br />
E = Er" -eh .<br />
Contudo, o que se observe, 6 que nenhum<br />
doi estados excitados assim construi-<br />
do é coletivo, nAo correspon<strong>de</strong>ndo oortanto<br />
ao que se espera da <strong>de</strong>scric5o <strong>de</strong> uma vibra<br />
c5o.<br />
Na parte superior da fig 9 apresenta-<br />
se a probabilida<strong>de</strong> <strong>de</strong> transicao para cada<br />
uma <strong>de</strong>stas excitacoes o-h em funs5o <strong>de</strong> sue<br />
energia para o 208 Pb. Como o modulo da pro<br />
babilida<strong>de</strong> <strong>de</strong> transicEo 6 essencialmente<br />
uma medida <strong>de</strong> coletivida<strong>de</strong> do estado, ve - se<br />
96<br />
gri<br />
4 .<br />
3<br />
Fig. 7<br />
`Tig.,8