VI Reunião de Trabalho Física Nuclear.pdf - Sociedade Brasileira ...

dora com janela filtrante. Mais adiante, um campo eletrico, ao
ser ligado, permite a passagem so da componente neutra que emer
ge do alvo. A intensidade do feixe de 5tomos neutros H o e medida
transformando-se a feixe neutro num feixe carregado fazendo-
-o passar atraves de uma segunda foiha fina de carbono coletando-se,
em seguida, esse feixe ionizado num copo de Faraday.
A geometria da montagem experimental era tal que
espalhamento mgltiplo e a explosio coulombiana das molgculas nio
afetavam as medidas de estado de carga e da intensidade da linha.
Uma experigncia semelhante foi feita preliminarmente
com feixes de 3 He
+
e
4
He +
a cinco velocidades diferentes, obser
vando-se as transig5es n=4 *n=3 com resultados que indicam que .
no estado n=4, a probabilidade do elitron atravessar o alvo li-
gado ao ngcleo de hglio g desprezivel e que,portanto,a captura
ou a excitagio para o nTvel n=4 ocorre na superffcie de saida .
Isso se deve ao fato do raio midio neste estado ser comparivel
dist5ncia interatomica media no alvo.
A normalizagio da intensidade da linha Lyman a foi fei
to em relagio a frag5o de cargas no equilibrio. Sendo t o tempo
de trinsito, F 1 (t) é a frac5o da populag5o incidente que passa
no estado de carga. q=1. Assim, g o valor de equilibrio .
Define-se a intensidade normalizada por
n9 de f6tons emitidos pelo ion monocarregado
4:0(t) apps t
. F
1
(..)
nO de. fotons emitidos pelo on carregado no equilTbrio (t--)
No caso de um feixe incidente de itomos de hidroginio
neutros, obteve-se R = 0(t)/F 1 (t) =2 no regime de nio equilTbrio
e R = I no regime de equilibrio. Trata-se de uma indicagio
.da existincia de itomos neutros excitados com n=2 dentro do alvo
de carbon° (fig. 6).
No caso de Tons moleculares incidentes,H; e HI, obser
vou-se o itomo neutro H 0 na saida. A comparacio com o estado de
carga g feita para protons de mesma velocidade (o que 6 obtido
facilmente com um alvo duplo onde o primeiro, situado 2mm antes
do segundo, dissocia a molicula sem alterar apreciavelmente sua
velocidade).
Para H + 2
a 2.4 MeV, obteve-se R= 3.5 se t‹ 1 fs e R=2
se 2 ‹tc6fs (fig. 7). Uma estrutura em patamares da curva R(t)
foi tambim obtida para HI de 2,4 MeV e, menos caracterizadamen-
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