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CO NTAG EN S 7 8 5 4 4 0 IccI 40 - —r -T . 300 45 E e (MeV) 20Ne €.. 56.0 Nei . f. 0 20 15 10 5 E x (MeV) FIG. 3 - Espectro de elatronsespalhados a 180 ° no 20 Ne. E x (MeV) FIG. 4 Espectro de elitrons espalhados no 16 0. Os dados experimentais so de Darmstadt. Na parte superior da figura espectro de baixa resolu cao e na paxte inferior os dadcs recites cam alta resoluqgo. Cs niveis identificados cam 1 indicados 54
sidade total de M1 observada para os nutleos dessa reqi5o (A=20 a A=28), - bem como os valores calculados usando-se o IPM. Tabela I Nucleos 61tr 1 /E 2 i teorico Exp 20 Ne 5.5 8.0 22 Ne 4.7 12.0 24 Mg 14.1 16.0 26 Mg 19.6 20.0 28 Si 18.8 24.0 Como os niicleos 16 0 e 40 Ca de acordo com IPM possuem camadas fechadae saturadas em spin, n5o h5 transigio de invers5o de spin possivel e portanto nio deveria haver excitag5o de M1 nesses A Fig. 4 mostra niveis M1 observados por espalhamento de eletroris no 160(7). A intensidade de M1 total observada EB(M1) = 1.0 t 0.1 1, (2. . Para o nivel de 15.11 MeV do 12C . El(M1) = 2.8 12 c; ). A intensidade de M1 relativamente alta obser vada no 160 pode ser explicada, pelo menos qualitativamente it em termos do modelo de camadas com componentes 2p-2h (2 particulas - 2 buracos) na fungio de onda do estado fundamental'do 160. Os resultados desse cilculo est5o mostrados na Fig. 5, juntamen to com a intensidade observada experimentalmente (7) Comparando os resultados experimentais com o cilculo, estima-se que a quan tidade de 2 buracos na camada p e 17%, ou equivalente, que numero midi° de nucleons na camada p e = 11.66 em vez de 12. A Fig. '6 mostra a distribuicito de intensidade M1 observa - 55
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