VI Reunião de Trabalho Física Nuclear.pdf - Sociedade Brasileira ...

A grandeza usada como parimetro em funcio do qual foi
medido R e, como j5 foi dito,
x w
r
.x
wt
21x
Quando o ion CO + penetra no alvo, a dist5ncia media entre os n5
cleos E r o = r(t f 0) = 1,13R. Devido explosio dentro do soli-
di). r(t) evolui segundo a equac5o
- - 2
ci l q 2 e 1
ur = 4rc r 2
onde q l e 4 2 sio cargas midias dos fragmentos dentro do sOlido,
cuja constante dielitrica 6 c,e p E a massa reduzida. ESta gran
deza 6 calculScla na safda, isto 6, para r
x
r(x = v t).
Pode ocorrer interferincia construtiva ou destrutiva
entre os dois potenciais de esteira pr5ximo superficie dependendo
da relacio entre x w 6 a dist5ncia inter-iOnica.
Os resultados experimentais indicam que R(r x /x w ) is
uma funcio oscilante que, no m5ximo,.6 igual a 1 podendo ser
aproximada por . (vide Fig. 9)
R = A+B(x)sin(r x /x w +
onde A, B e 0 sio parimetros ajust5veis. 0 comprimento de onda
da oscilacio e o par5metro A nio dependem da espessura do alvo.
Para alvos muitos finos 0= 0 e para alvos espessos 0.5 O. Estas
oscila45es refletem flutuac5es periodicas da densidade eletr5nica
nas proximidades da superficie do sOlido resultantes da
superposicio dos potenciais de esteira 0(C) e 0(0) produzidos
pelos dois fragmentos do projitil molecular CO.
A frequincia de plasma no carbono 6 conhecida experimentalmente
como sendo 21.4 eVA. Com esse resultado e com v ,
obt6m-se A, o comprimento de onda do potencial de esteira.
Hi v5rios mecanismos que contribuem para a emissao de
elitrons de s5lidos atravessados por ions. 115, em todos eles ,
um fenameno de transmiss5o de elitrons atraves da superficie
que 5 sensfvel a mudancas do potencial na superficie como, por
exemplo, as mudancas devidas a um potencial de esteira oscilante.
0 fato de R ser diferente de 1 indica a existincia de
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