VI Reunião de Trabalho Física Nuclear.pdf - Sociedade Brasileira ...
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<strong>de</strong> camadas simples os iltimos 4 nucleons estgo na camada 1d 512 ,<br />
teremos:<br />
Portanto,<br />
t = 2, s = , j = 5/2.<br />
t.; = 1 na eq. (9) e E t.; = 4 (porque hg 4 nucleons<br />
nessa camada).<br />
Prosseguindo com outros nucleos conjugados, no preenchimento<br />
da camada (s-d), observa-se que t.14 atinge um miximo <strong>de</strong> 12<br />
para o 28 Si e 32 5 e a partir dai <strong>de</strong>cresce para 6 no 36 Ar e natu<br />
ralmente a zero no 16 0 e 40 Ca.<br />
Assim, as maiores intensida<strong>de</strong>s <strong>de</strong> M1 <strong>de</strong>veriam ser en-<br />
contradas entre o 24 Mg e o 32 S e <strong>de</strong>ve haver pouco M1 no 16 0<br />
40 Ca<br />
No item seguinte as previsOes da teoria serio comparadas<br />
com resultados experimentais. Antes, porim, é conveniente rever<br />
algumas <strong>de</strong>finigoes.<br />
Ao estudar transicoes Ml, estamos em geral interessados<br />
em extrair da experiancia o elemento <strong>de</strong> matriz reduzido B(NDI.,w).<br />
Em medidas efetuadas por espalhamento <strong>de</strong> eletrons a 180 ° , a sec<br />
Fero <strong>de</strong> choque a proporcional a B(M1,q). Os resultados experimen<br />
tais <strong>de</strong>vem ser extrapolados para q+w (ponto <strong>de</strong> ffton). Em medi-<br />
das <strong>de</strong> secc5o <strong>de</strong> choque <strong>de</strong> fotoexcitaggo, a secggo <strong>de</strong> choque <strong>de</strong><br />
fotoabsorcgo, integrada sobre a largura do nivel, ester relacio-<br />
nada com a correspon<strong>de</strong>nte largura radioativa, r 0 , atraves <strong>de</strong>:<br />
a Y<br />
(w)du) = (r%) 2 2 '.7 4+1<br />
' C o<br />
2J i +1<br />
on<strong>de</strong> J i (J f ) é o spin do estado fundamental (excitado).<br />
(10)<br />
Por outro lado, po<strong>de</strong>-se relacionar os elementos <strong>de</strong> . matriz<br />
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