VI Reunião de Trabalho Física Nuclear.pdf - Sociedade Brasileira ...

importantes. A experiencia E, contudo, muito dificil de ser rea
lizada pois os valores absolutes das perdas de energias s5o mui
to pequenos.
Alguns resultados preliminares referentes a He + sobre C
podem ser adiantados. Foi medido o poder de freiamento ., em tres
energias diferentes e para virias.espessura entre 43./5 R e
160 16R. Para a espessura maior.'em cada uma das energias, te-
mps a situacio de equilibrio e o valor do.poder de freiamento
compativel com os valores tabelados que sio obtidos com .alvos
espessos. Assim, o estado de carga no interior do alvo de 160k
ji E. igual ao estado de carga caracteristico do alvo espesso o
qual. na faixa de energia considerada, essencialmente igual a
2.
A figura 11 mostra Z ef contra r, onde a carga efetiva foi
obtida com a hipOtese que ela j5 E . igual a 2 quando ax= 1608 pa
ra as trEs energias. 0 valor de Z ef E compativel corn o que se
obtEm a partir da figura 10.
0 arranjo experimental a tal que um feixe de He incide
sobre alvos de carbono e a componente He do feixe emergente pas
sa por uma imi analisador capaz de distinguir o feixe direto
(energia E) do feixe que perdeu energia no alvo (energia E-AE).
A corrente final de He a medida par um pequeno copo de Faraday
com uma fenda de entrada de 0,2mm e que pode se deslocar micro-
metricamente ao longo do piano focal. Mede-se o deslocamento do
centroide dos picas. observados nas varias condicbes de absor-
cio, em relacio ao pico direto.
utio coo wo 0.0 om 070 zuo
Fig. 11 - Carga efetiva (Z*) contra o tempo de travessia (r) no .
caso de ions incident2s — e emergentesnomesmo. estado
de carga, a saber. He - . A reta tracada peas pontos
experimentais serve apenas'para guiar: os olhos nao
sendo o resultado de nenhum ajuste ou teoria.
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