VI Reunião de Trabalho Física Nuclear.pdf - Sociedade Brasileira ...

ximo. Paratanto, seria necessiirio medir espalhamento a 180 ° de
eletrons incidentes com energia 10-15 MeV. Para eletrons de e-
nergia do baixa, a cauda radiativa se torna muito intensa; im
pedindo a observacao de niveis Ml. Os autores sugerem que expe-
riencias desse tipo poderiam, em principio, ser realizadas nos
futuros aceleradores de eletrons de onda continua, utilizandone
didas em coiricidencia para eliminar a cauda de radiacio.
Assim, hi uma limitacio experimental importante para os
niicleos pesados. Como os resultados experimentais de (e,e') nao
conseguem atingir o primeiro maxi= do fator de forma, a extra-
polacio para o valor q = necessiria a obtencio de B(M1), for
na-se muito dependente de modelo. 0 valor de 13(M1) obtido para
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o grupo de niveis em torno de 7.5 MeV varia entre 14 e 26 u o
dependendo do modelo utilizado, enquanto que o valor obtido por
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outras experiincias (9,10,11) esti em torno de 6.0 . Omxduem
os autores (12) desse trabalho que pare nucleos pesados, as expe
riencias de (e,e') sio, presentemente, incapazes de obter a in-
tensidade de Mi.
Diante da situacgo atual, baseados nos resultados experi
mentais existentes, podemos concluir que no 208 Pb, a intensida-
de de M1 é >10.511 4!. , das quaffs 8.5po eit5o distribuidos em 35
niveis e nenhum deles tem intensidade maior que.1:61,!. Se levar
mos em conta, tambem, os resultados obtidos por Holt et al.
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teriamos B(M1) 19u o' Assim, o fato de que a intensidade to-
tal prevista teoricamente n5o foi observada pode ser um proble-
ma experimental. 0 fato que esti em forte contradicao com as
previsOes teoricas feitas por todos os cAlculos RPA(13-19) 8 a
Ausencia de estados de M1 intensos, localizados em energia.
A Tabela III resume alguns dos resultados existentes na
literatura sobre a intensidade MI prevista pelo cilculo.