VI Reunião de Trabalho Física Nuclear.pdf - Sociedade Brasileira ...

e e h s5o as energias do estado de particula e de buraco,
respectivamente;
✓e a interag5o residual entre os pares ph e o'h';
X Pk (I ) e Y 11. ct ) s3o as amplitudes de RPA, que indicam
a probabilidade de que um determinado par ph participe na func5o
de onda do estado excitado
A dependencia em eta das amplitudes X ph e Y ph , assim comp
a integral em Ciei s5o decorrentes de levarmos em considerac5o
explicitamente os estados do continuum de uma particula, conforme
indicado anteriormente.
Se consideramos apenas TDA, o ultimo termo das eqs (9) se a-
nula, e em forma matricial temos apenas
(10 [ A ] [X] [W]
O lado direito desta equac5o aparece explicitamente quando se,
trata corretamento o polo de X(1?) , visto ter-se uma singulari7
dade sempre que Pk
(11) EE - (tcEK1] :
C)
No caso de considerarmos apenas estados discretos, oars uma re
duc5o do espaco, ou por se colocar o sistema numa caixa de Paredes ,
infinitas, o lado direito da eq.(11) se anula, ou seja na eq.(9), a
integral sobre 4E p- se transforma numa somatoria sabre o numero qu5n
tico associado a energia.
O sistema de equagOes expresso em (11) pode ser resolvido nume
ricamente, mas apresenta s6rias desvantagens: comb a dimensio ' da
matriz A e Nph'o n9 de pares p-h possiveis, se tratarmos um espago
modelo realistic°, o sistema se torna rapidamente intratfivel, vista
que o numero de operacCies a serem efetuados crescer5 Com N ph . POr
outro lado, o sistema sup6e automaticamente uma discretizacgo da
vari5vel de energia, tornando A uma matriz cubica Npi X r NE
onde o numero de pontos que se toms na rede em energia 0
resultado a que nests forma simples, mesmo para pequenos espacos mo
delo esbarra-se numa impossibilidade numerica, em especial Ora nucleos
pesados; contudo j5 h5 formalismos que nos permitem ampla,a-
plicac5o das equacoes de RPA.
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