Vatten och andra släckmedel (SRV) [pdf 10 MB]

förångning av större droppar
I de fall där dropparna är större än 0,5 mm i diameter dominerar
den påtvingade konvektionen över den naturliga.
Fortfarande är Nusselts tal:
0 33
⎛ µ ⎞ ⎛ ⎞
2 0 6⎜
⎟ ⎜ ⎟
⎝ ⎠ ⎝ υ ⎠
0 5
Hastigheten hos dropparna är så stor att Nusselts tal blir
mycket större än 2. Tvåan kan då försummas. Uttrycket innehåller
många konstanter och för att underlätta beräkningarna
framöver använder vi tillfälligt konstanten
1
vilket ger
och
0 33
⎛ µ ⎞ ⎛ 1 ⎞
0 6⎜
⎟ ⎜ ⎟
⎝ ⎠ ⎝υ
⎠
1
1
⋅
0 5
Insatt i samma ekvation som för de små dropparna
ges
d
d
d
∆
−
ρ
2
d 1
− 2
2 2
6 0 ⎛ 0 ρ ⎞
31⋅10
⋅ ⎜ ⎟
2 ⎝ 8 ∆ ⎠
Fallängden är alltså lika med begynnelsehastigheten gånger
halva livslängden. Den är också proportionell mot diametern
upphöjt till fyra. Om gasen rör sig uppåt blir fallängden
kortare. Droppen rör sig först nedåt till dess fallhastigheten
motsvarar gasernas uppåtgående hastighet, därefter rör den
sig uppåt. I stället för att sätta in droppens livstid, används
den tid då dl/dt = 0. I praktiken blir fallängden för så små
droppar som 0,1 mm så kort att dropparna förångas i stort
sett direkt när de träffar varma gaser. Se figuren på sid 152.
∆
ρ
vatten 155