Skript - Herbstschule Maria Laach
Skript - Herbstschule Maria Laach
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Was aber ist die Quelle ??? für das Dirac-Feld?<br />
???(y)<br />
Betrachte dazu die Dirac-Gleichung mit Wechselwirkung:<br />
bzw.<br />
mit der formalen Lösung<br />
die sich graphisch als<br />
darstellen läßt.<br />
Propagatoren 38<br />
S(x − y, m) ψ(x)<br />
(103)<br />
(i∂/ − eA/(x) − m) ψ(x) = 0 (104)<br />
(i∂/ − m) ψ(x) = eA/(x)ψ(x) (104 ′ )<br />
ψ(x) = ψ (0) <br />
(x) + d 4 yS(x − y, m)eA/(y)ψ(y) (105)<br />
S(x − y, m) ψ(x)<br />
(105 ′ )<br />
Th. Ohl Feynmandiagramme für Anfänger <strong>Maria</strong> <strong>Laach</strong> 2007<br />
Propagatoren 39<br />
(105) ist analog zu (98), sofern dort der Strom jµ(y) = −e ¯ψ(y)γµψ(y) eingesetzt wird:<br />
Aµ(x) = A (0)<br />
<br />
µ (x) − d 4 yD(x − y, 0)e ¯ψ(y)γµψ(y) (106)<br />
also z. B.:<br />
D(x − y, 0) Aµ(x)<br />
Die Gleichungen (98) und (106) sind noch keine geschlossenen Lösungen, sondern<br />
wechselseitig gekoppelte Integralgleichungen<br />
Wechselseitig rekursives Einsetzen von (98) und (106) ergibt Reihenentwicklung<br />
(106 ′ )<br />
ψ(x) = ψ (0) <br />
(x) + d 4 yS(x − y, m)eA/(y)ψ(y) = ψ (0) <br />
(x) + e d 4 yS(x − y, m)A/ (0) (y)ψ (0) (y)<br />
+ e 2<br />
<br />
d 4 yd 4 <br />
z S(x − y, m)A/ (0) (y)S(y − z, m)A/ (0) (z)ψ (0) (z)<br />
− S(x − y, m)γ µ ψ (0) <br />
(y)D(y − z, m) ¯ψ(z)γµψ(z) + O(e 3 ) (107)<br />
Th. Ohl Feynmandiagramme für Anfänger <strong>Maria</strong> <strong>Laach</strong> 2007<br />
graphisch:<br />
A (0)<br />
µ (y)<br />
A (0)<br />
µ (z)<br />
ψ (0) (z)<br />
Propagatoren 40<br />
ψ(x)<br />
S(x − y, m)<br />
S(y − z, m)<br />
ψ (0) (y)<br />
ψ (0) (z)<br />
ψ (0) (z)<br />
ψ(x)<br />
S(x − y, m)<br />
D(y − z, 0)<br />
Wenn du Gott ein Gelübde thust, so verzeuch nicht, es zu halten; denn er hat kein<br />
Gefallen an den Narren. Was du gelobest, das halt (Prediger: 5, 3).<br />
Existiert D(x − y, m) überhaupt, oder ist es nur ein (mehr oder weniger frommer) Wunsch?<br />
∴ Ausrechnen!<br />
(107 ′ )<br />
Es genügt ∂ 2 + m 2 D(x, m) = −δ 4 (x) (108)<br />
zu lösen, weil (fast) alle anderen Propagatoren durch Ableitungen daraus berechnet werden<br />
können.<br />
Aufgrund der Translationsinvarianz bietet sich Fouriertransformation an . . .<br />
Th. Ohl Feynmandiagramme für Anfänger <strong>Maria</strong> <strong>Laach</strong> 2007