Elektrische Energiesysteme - Power Electronics Systems Laboratory ...
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132 7. Symmetrische Komponenten in Dreiphasensystemen<br />
a<br />
I<br />
1 R a<br />
a 2<br />
1<br />
a 2<br />
Abbildung 7.2. Eigenvektoren einer zyklisch symmetrischen Matrix.<br />
Diese beim Rechnen mit symmetrischen Komponenten besonders wichtige<br />
Tatsache wird in Abbildung 7.2 graphisch veranschaulicht.<br />
Entscheidend ist ausserdem, dass die Eigenvektoren in Tabelle 7.1 (im<br />
Gegensatz zu den Eigenwerten) nicht von den einzelnen Elementen α, β<br />
und γ der betrachteten Admittanzmatrix abhängen, sondern charakteristisch<br />
sind für alle zyklisch symmetrischen Matrizen. Dadurch eignen sie<br />
sich zum Rechnen in beliebigen Dreiphasensystemen.<br />
Mit<br />
⎛ ⎞<br />
T = ( )<br />
1 1 1<br />
x M x G x 0 = ⎝a 2 a 1⎠ (7.11)<br />
a a 2 1<br />
ergibt sich die diagonale Admittanzmatrix<br />
⎛ ⎞ ⎛ ⎞<br />
λ M 0 0 Y M 0 0<br />
Y MG0 = T −1 Y T = ⎝ 0 λ G 0 ⎠ = ⎝ 0 Y G 0 ⎠ (7.12)<br />
0 0 λ 0 0 0 Y 0<br />
Daraus und aus Tabelle 7.1 ist ersichtlich, dass für β = γ die Mit- und die<br />
Gegenadmittanz gleich sind.<br />
Die zugehörigen Spannungsquellen- und Stromvektoren E MG0 , bzw. I MG0<br />
des MG0-<strong>Systems</strong> können folgendermassen hergeleitet werden<br />
I MG0 = Y MG0 E MG0 (7.13)<br />
I MG0 = T −1 Y T E MG0 (7.14)<br />
(<br />
T I<br />
MG0 ) = Y ( T E MG0) (7.15)<br />
Daraus und aus (7.1) folgen die Beziehungen<br />
⎛ ⎞ ⎛ ⎞<br />
I R I M<br />
I = ⎝I S<br />
⎠ = T ⎝I G<br />
⎠ = T I MG0 (7.16)<br />
I T I 0<br />
⎛ ⎞ ⎛ ⎞<br />
E R E M<br />
E = ⎝E S<br />
⎠ = T ⎝E G<br />
⎠ = T E MG0 (7.17)<br />
E T E 0