BÁO CÁO TỔNG HỢP

*
∂p
u
∂t
•
*
*
*
2⎛⎛
∂p
uu / m ∂p
vu / m ⎞⎞ ∂p
u
= −m
⎜⎜
⎜⎜ +
x y ⎟⎟
⎟⎟ − σ
⎝⎝ ∂ ∂ ⎠⎠ ∂σ
*
⎡⎡
− mp ⎢⎢ *
⎣⎣(
p
*
⎡⎡
− mp ⎢⎢ *
⎣⎣(
p
*
RTv ∂p
∂φ
⎤⎤
*
+ ⎥⎥ + fp v + FH
u +
+ pt
/ σ ) ∂x
∂x
⎦⎦
•
*
*
*
*
∂p
v 2⎛⎛
∂p
uv / m ∂p
vv / m ⎞⎞ ∂p
v
= −m
t ⎜⎜
⎜⎜ +
x y ⎟⎟
⎟⎟
∂
− σ
⎝⎝ ∂ ∂ ⎠⎠ ∂σ
*
RTv ∂p
∂φ
⎤⎤
+ ⎥⎥ fp u + FH
v +
+ pt
∂y
∂y
+ *
/ σ ) ⎦⎦
F u
V
F v
V
(3.9.1)
(3.9.2)
trong đó u và v là các thành phần hướng về đông và hướng về bắc của vận tốc gió, T v
là nhiệt độ ảo, φ là độ cao địa thế vị, f là tham số coriolis, R là hằng số khí của không
khí khô, m là nhân tố bản đồ đối với các phép chiếu Polar Stereographic, Lambert
dσ
Conformal, hoặc Mercator, σ = , và F H và F V biểu diễn các hiệu ứng khuếch tán
dt
ngang và khuếch tán thẳng đứng, và p * =p s −p t .
Các phương trình liên tục và sigma chấm ( • σ ):
∂p
∂t
*
= −m
•
*
*
*
2⎛⎛
∂p
u / m ∂p
v / m ⎞⎞ ∂ σ
⎜⎜
⎜⎜ + ⎟⎟
⎟⎟ − p
⎝⎝ ∂x
∂y
⎠⎠ ∂σ
(3.9.3)
Tích phân thẳng đứng của phương trình (3.9.3) được dùng để tính biến đổi theo
thời gian của áp suất bề mặt trong mô hình.
p * 1 *
*
∂
2 ⎛⎛ ∂p
u / m ∂p
v m
m
/ dσ
t
∫
0
x y ⎟⎟ ⎟⎟ ⎞⎞
= − ⎜⎜
⎜⎜ +
∂ ⎝⎝ ∂ ∂ ⎠⎠
Sau khi tính xu thế khí áp bề mặt,
∂p
* /
(3.9.4)
∂ t, vận tốc thẳng đứng trong toạ độ sigma
( • σ ) được tính tại mỗi mực trong mô hình nhờ tích phân thẳng đứng phương trình
(3.9.4) như sau
•
σ
1 p
σ
p ∫
⎡⎡∂
= − ⎢⎢
t
0 ⎣⎣ ∂
*
*
⎛⎛ ∂p
u / m ∂p
v / m ⎞⎞⎤⎤
⎜⎜
⎜⎜ + ⎥⎥ d
x y ⎟⎟
⎟⎟
⎝⎝ ∂ ∂ ⎠⎠ ⎦⎦
*
2
+ m
σ '
*
•
σ
trong đó σ’ là biến tích phân và σ ( = 0) = 0 .
Phương trình nhiệt động học và phương trình Omega (ω):
*
∂p
T
∂t
•
*
*
*
2⎛⎛
∂p
uT / m ∂p
vT / m ⎞⎞ ∂p
T
= −m
⎜⎜
⎜⎜ +
+
x y ⎟⎟
⎟⎟ − σ
⎝⎝ ∂ ∂ ⎠⎠ ∂σ
c
pm
*
RTv ω p Q
+ + FHT
+ FV
T
( σ + P / p ) c
t
ast
pm
(3.9.5)
(3.9.6)
trong đó c pm là nhiệt dung riêng đẳng áp của không khí ẩm, c pm =c p (1+0.8q v ), c p là
nhiệt dung riêng đẳng áp đối với không khí khô và q v là tỷ số xáo trộn hơi nước, Q là
107