L09: Termodinámica estadística del gas ideal
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<strong>L09</strong>: <strong>Termodinámica</strong> <strong>estadística</strong> <strong>del</strong> <strong>gas</strong> <strong>ideal</strong> Función de partición electrónica<br />
g2 = 1), 1 D2 (ɛ3 = 15867.7 cm −1 , g3 = 5), ... Un ejemplo molecular típico es el NO, cuyos<br />
primeros estados son: X − 2 Π1/2 (ɛ0 = 0, g0 = 2), 2 Π3/2 (ɛ1 = 119.82 cm −1 , g1 = 4), A − 2 Σ +<br />
(ɛ2 = 43965.7 cm −1 , g2 = 2), ... En este tipo de sistemas no podemos ignorar la población<br />
de los estados excitados que provienen <strong>del</strong> desdoblamiento espín-órbita, ni su contribución a las<br />
propiedades termodinámicas.<br />
Como ejemplo, la tabla siguiente proporciona la población en equilibrio de los primeros estados<br />
excitados <strong>del</strong> O a distintas temperaturas:<br />
T (K) 100 200 300 500 1000<br />
f1 0.055 0.154 0.207 0.255 0.294<br />
f2 0.006 0.029 0.047 0.067 0.087<br />
f3 < 10 −99 2 × 10 −50 6 × 10 −34 9 × 10 −21 7 × 10 −11<br />
fk = 1<br />
gke<br />
qelec<br />
−ɛk/kBT El tratamiento de la función de partición nuclear es equivalente. Los estados nucleares están<br />
normalmente separados por energías muy elevadas, de manera que los estados excitados de los<br />
núcleos no contribuyen a las propiedades termodinámicas en condiciones ambiente. Por lo tanto,<br />
sólo hemos de preocuparnos por la degeneración <strong>del</strong> estado fundamental nuclear y, como veremos<br />
al tratar las diatómicas homonucleares, <strong>del</strong> acoplamiento de espines entre núcleos idénticos de una<br />
molécula.<br />
c○ V. Luaña 2003-2006 (271)