L09: Termodinámica estadística del gas ideal
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<strong>L09</strong>: <strong>Termodinámica</strong> <strong>estadística</strong> <strong>del</strong> <strong>gas</strong> <strong>ideal</strong> Función de partición traslacional<br />
Entropía traslacional. Ecuación de Sackur-Tetrode: La ecuación de la entropía<br />
nos permitirá observar uno de los hechos más notorios de la <strong>estadística</strong> clásica. Las <strong>estadística</strong>s<br />
de Maxwell-Boltzmann y MB corregida conducen a diferentes expresiones. Si las partículas son<br />
distinguibles la entropía traslacional será<br />
<br />
∂ ln Q<br />
S = kB ln Q + kBT<br />
∂T<br />
y si son indistinguibles<br />
N,V<br />
=⇒ Stras = NkB ln<br />
S = NkB ln qe<br />
N<br />
=⇒ Stras = NkB ln<br />
= NkB ln q + NkBT<br />
2πemkBT<br />
+ NkBT<br />
h 2<br />
<br />
∂ ln q<br />
∂T<br />
2πemkBT<br />
h 2<br />
<br />
3/2<br />
V<br />
N,V<br />
<br />
3/2<br />
V e<br />
<br />
∂ ln q<br />
La diferencia entre ambas expresiones es notable. Sobre todo el hecho de que una dependa de ln V<br />
y la otra de ln(V/N). La corrección debida a la indistinguibilidad es crucial para asegurar que la<br />
entropía sea una magnitud extensiva. Para comprobar esta notable propiedad vamos a examinar un<br />
ingenioso experimento mental propuesto por Gibbs mucho antes de que la mera existencia de los<br />
átomos fuese un hecho experimental probado.<br />
c○ V. Luaña 2003-2006 (277)<br />
N<br />
∂T<br />
N,V<br />
(26)<br />
(27)<br />
(28)<br />
(29)