Dissertação de Mestrado - Programa de de Pós-Graduação em ...
Dissertação de Mestrado - Programa de de Pós-Graduação em ...
Dissertação de Mestrado - Programa de de Pós-Graduação em ...
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
Capítulo 2 – Revisão Bibliográfica 37<br />
2.2.1.2 Análise <strong>de</strong> Vibração Forçada<br />
A análise <strong>de</strong> vibração forçada consi<strong>de</strong>ra os efeitos que uma carga aplicada à estrutura<br />
provocam na resposta do sist<strong>em</strong>a. Esta análise po<strong>de</strong> ser amortecida ou não amortecida.<br />
Entretanto, como a maioria das estruturas apresenta amortecimento, os probl<strong>em</strong>as <strong>de</strong><br />
vibração forçada amortecida são mais comuns.<br />
O tipo <strong>de</strong> carregamento dinâmico <strong>de</strong>termina a solução mat<strong>em</strong>ática utilizada. A excitação<br />
harmônica (senoidal) é a mais simples do ponto <strong>de</strong> vista numérico e é uma fonte <strong>de</strong><br />
força muito comum <strong>em</strong> máquinas e estruturas. Máquinas rotativas, por ex<strong>em</strong>plo,<br />
transmit<strong>em</strong> uma força variando <strong>de</strong> forma senoidal aos seus componentes adjacentes. Na<br />
forma não amortecida, a equação diferencial do movimento fica conforme mostrada Eq.<br />
2.14.<br />
( t)<br />
+ ku(<br />
t)<br />
= p sen t<br />
mu& &<br />
ω<br />
(2.14)<br />
Nesta equação a freqüência angular da carga aplicada está <strong>de</strong>notada por ω . Apesar da<br />
notação similar, esta freqüência <strong>de</strong> excitação é inteiramente in<strong>de</strong>pen<strong>de</strong>nte da freqüência<br />
natural da estrutura ω n .<br />
A solução da equação do movimento é dada pela Eq. 2.15.<br />
On<strong>de</strong>:<br />
( t = 0)<br />
u&<br />
A =<br />
ω n<br />
B = u<br />
( t = 0)<br />
−<br />
u<br />
() t<br />
ωp<br />
2 2 ( 1−<br />
ω ω )<br />
p k<br />
= Asenωnt<br />
+ B cosω<br />
nt<br />
+<br />
senωt<br />
(2.15)<br />
144<br />
4 24443<br />
2 2<br />
1−<br />
ω ωn<br />
Solução Transiente 1442443<br />
Solução Permanente<br />
k<br />
n<br />
ω<br />
n<br />
Do mesmo modo, A e B são as constantes <strong>de</strong> integração baseadas nas condições iniciais.<br />
O termo da solução permanente é função do carregamento e da razão entre a freqüência<br />
do carregamento aplicado e a freqüência natural da estrutura. Tanto o numerador quanto<br />
o <strong>de</strong>nominador <strong>de</strong>ste termo <strong>de</strong>monstram a importância da relação das características<br />
estruturais para a resposta do sist<strong>em</strong>a. O numerador p k é o <strong>de</strong>slocamento estático do<br />
sist<strong>em</strong>a, ou seja, se a amplitu<strong>de</strong> do carregamento senoidal é aplicada como uma carga<br />
estática, o <strong>de</strong>slocamento estático resultante u é p k . Além disso, a solução permanente