Dissertação de Mestrado - Programa de de Pós-Graduação em ...
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Capítulo 2 – Revisão Bibliográfica 39<br />
Como referido anteriormente, algum tipo <strong>de</strong> amortecimento ou dissipação <strong>de</strong> energia<br />
está s<strong>em</strong>pre presente nos probl<strong>em</strong>as <strong>de</strong> vibração. Se neste sist<strong>em</strong>a carregado<br />
harmonicamente é consi<strong>de</strong>rado o amortecimento, a solução mat<strong>em</strong>ática é mais<br />
complicada, entretanto o comportamento ressonante é limitado. Com amortecimento, a<br />
equação do movimento fica conforme apresentada na Eq. 2.17.<br />
( t)<br />
+ bu&<br />
( t)<br />
+ ku(<br />
t)<br />
= p sen t<br />
mu& &<br />
ω<br />
(2.17)<br />
Neste caso, o efeito da solução transiente <strong>de</strong>cai rapidamente e po<strong>de</strong> ser ignorado. A<br />
solução permanente está mostrada na Eq. 2.18.<br />
u<br />
() t<br />
( ωt<br />
+ θ )<br />
sen<br />
=<br />
p<br />
(2.18)<br />
k<br />
( ) ( ) 2<br />
2 2 2<br />
1−<br />
ω ω + 2ζω<br />
ω<br />
n<br />
O numerador da solução mostrada anteriormente contém um termo que representa a<br />
<strong>de</strong>fasag<strong>em</strong> da resposta do <strong>de</strong>slocamento <strong>em</strong> relação ao carregamento aplicado. Na<br />
presença <strong>de</strong> amortecimento, os picos do carregamento e da resposta não ocorr<strong>em</strong> ao<br />
mesmo t<strong>em</strong>po. Portanto, o carregamento e a resposta estão separados por um intervalo<br />
<strong>de</strong> t<strong>em</strong>po medido <strong>em</strong> termos do ângulo <strong>de</strong> fase θ como apresentado pela Eq. 2.19.<br />
θ = − tan<br />
−1<br />
2ζω<br />
ω<br />
n<br />
2 2 ( 1−<br />
ω ω )<br />
n<br />
n<br />
(2.19)<br />
O fator <strong>de</strong> amplificação dinâmica para o caso amortecido é <strong>de</strong>finido conforme Eq. 2.20.<br />
1<br />
( ) ( ) 2<br />
2 2 2<br />
1−<br />
ω ω + 2ζω<br />
ω<br />
n<br />
n<br />
(2.20)<br />
A relação entre a freqüência natural, a freqüência da excitação e o ângulo <strong>de</strong> fase po<strong>de</strong><br />
ser utilizada para i<strong>de</strong>ntificar as principais características dinâmicas da estrutura. Se<br />
ω ω n é muito menor que 1, o fator <strong>de</strong> amplificação dinâmica se aproxima <strong>de</strong> 1 e a<br />
resposta para o <strong>de</strong>slocamento é a solução estática <strong>em</strong> fase com o carregamento. Se<br />
ω ω n é muito maior que 1, o fator <strong>de</strong> amplificação dinâmica ten<strong>de</strong> a zero, resultando<br />
numa resposta com <strong>de</strong>slocamentos muito pequenos. Neste caso, a estrutura não<br />
respon<strong>de</strong> ao carregamento porque este se modifica muito rápido para a estrutura<br />
respon<strong>de</strong>r. Além disso, qualquer resposta mensurável será <strong>de</strong>fasada 180º do<br />
carregamento, ou seja, a resposta para o <strong>de</strong>slocamento terá o sinal oposto ao da força.<br />
Finalmente se ω ω = 1,<br />
a ressonância ocorre. Neste caso, o fator amplificação é<br />
( 2ζ<br />
)<br />
n<br />
1 , e o ângulo <strong>de</strong> fase é 270º (Sitton, 1997). O fator <strong>de</strong> amplificação dinâmica e o