Dinâmica de Fluidos - Dca.ufcg.edu.br

∂ v∂ yθ ∂ V= sen + V cos θ ∂θ . (I.34)∂ y ∂ yObserve que quando θ tende para zero (θ→ 0 ) tem-se x≡ s e y ≡ n, logo∂ V ∂θδh= + V .(I.35)∂ s ∂ nI.6.1 INTERPRETAÇÃO DA CONTRIBUIÇÃO DO TERMO ∂ V ∂ s PARA A DIVERGÊNCIAConsidere o escoamento da Figura I.6, onde a intensidade da velocidade (V) é representada pelotamanho da seta (quanto maior for o tamanho da seta maior será o valor de V). No caso (a) ∂ V ∂ s> 0 e nocaso (b) ∂ V ∂ s< 0 contribuindo para divergência e convergência (divergência < 0) respectivamente.(a)(b)DIVERGÊNCIACONVERGÊNCIAFigura I.6 - Contribuições para (a) divergência (b) convergência.I.6.2 INTERPRETAÇÃO DA CONTRIBUIÇÃO DO TERMO ∂θ ∂ n PARA A DIVERGÊNCIAConsidere o caso da Figura I.7 onde as linhas de corrente apresentam curvaturas diferentes. Na parte a)∂θ ∂ n < 0 e na parte (b) ∂θ ∂ n > 0 contribuindo para convergência e divergência respectivamente.Figura I.7 - Parte (a): convergência. Parte (b): divergência.I.7 MEDIDAS DE ROTAÇÃO NUM FLUIDOI.7.1 VORTICIDADEO rotacional de um campo vetorial qualquer é dado pela aplicação do operador ∇ (nabla) ao campovetorial sob forma de produto vetorial ou seja, ∇× F . No caso do campo vetorial ser um campo de velocidade16