Dinâmica de Fluidos - Dca.ufcg.edu.br

em que H é o fluxo de calor.Por analogia com a teoria de comprimento de mistura de Prandtl, T ' é dado por T' = lT( ∂T∂ z)emque l = c z. Verifica-se que cT≈ c. Portanto,TTouH∂ u=−ρc lz l p∂T∂∂Tz(III.76)H* ∂ T=−ρcpu l∂ z(III.77)em que lT = c Tz = cz = l. Integrando de T( z1) = T1a T( z2) = T 2, tem-seH c u c T T* ( 2 − 1)=−ρpln( z z )2 1(III.78)*ou, substituindo a expressão para u( u −u )( T −TH =−ρcpc2[ln( z z )]2 2 1 2 12 1) . (III.79)III.4.4 ANALOGIA DE REYNOLDS PARA O VAPORIII.4.4.1 EQUAÇÃO DE TRANSFERÊNCIA DE VAPOR NA CAMADA LIMITE TURBULENTAAplicando conceitos de turbulência à equação original da forma∂∂qt∂ ∂ ∂ ∂ ∂uq qv wq 2 2q q+ + + = Kq(+ +2 2∂ x ∂ y ∂ z ∂ x ∂ ye seguindo os mesmos procedimentos usados anteriormente tem-se∂∂qt∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂uq qv wq 2 2 2q q q+ + + = Kq( + + )2 2∂ x ∂ y ∂ z ∂ x ∂ y ∂ z1ρ∂∂2q2z) (III.80)2−∂ρuq' ' ∂ρvq' ' ∂ρwq' '( + + ) . (III.81)∂ x ∂ y ∂ zObserve também que o estado médio satisfaz a equação original e que o termo de maior importância para oescoamento turbulento é1 ∂ρuq' ' ∂ρvq' ' ∂ρwq' '− ( + + ) . (III.82)ρ ∂ x ∂ y ∂ zIII.4.4.2 FLUXO DE VAPOR NA CAMADA LIMITE TURBULENTA54