Dinâmica de Fluidos - Dca.ufcg.edu.br
Dinâmica de Fluidos - Dca.ufcg.edu.br
Dinâmica de Fluidos - Dca.ufcg.edu.br
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
III.3 CAMADA LIMITE TÉRMICAA camada limite térmica po<strong>de</strong> ser entendida por analogia à camada limite discutida anteriormente.Correspon<strong>de</strong> a uma faixa do fluido que vai da superfície <strong>de</strong> ataque a uma altura on<strong>de</strong> o transporte <strong>de</strong> calor poradvecção se equipara ao transporte <strong>de</strong> calor por condução ou seja,2∂ T ∂ Tu ≅ K . (III.24)2∂ x ∂ z2Define-se o número <strong>de</strong> Piclet como sendo a razão entre u∂ T ∂ x e K∂T ∂ x2 . LogoPe =u∂T ∂ xK∂T ∂ x≈ UΘLKΘL2 2 2UL= . (III.25)KDefine-se também o número <strong>de</strong> Prandtl como sendo a razão entre a viscosida<strong>de</strong> cinemática (ν) e o coeficiente<strong>de</strong> difusivida<strong>de</strong> térmica ( K ). LogoP = νrK(III.26)e, conseqüentemente, tem-seP R P . (III.27)e=e rPo<strong>de</strong>mos agora obter uma expressão para a espessura da camada limite térmica em função <strong>de</strong>ssesnúmeros admensionais já <strong>de</strong>finidos. Sendoem termos das dimensões, tem-seportanto,2∂ T ∂ Tu ≅ K(III.28)2∂ x ∂ zU ΘLK Θ≅ , (III.29)δ2TL LδT= = . (III.30)P RPeerVejamos agora as simplificações da equação <strong>de</strong> transferência <strong>de</strong> calor para a camada limite térmica.Para o plano x, z a equação <strong>de</strong> transferência <strong>de</strong> calor tem a forma∂∂Tt∂ ∂ ∂uT wT 2T+ + = K(+2∂ x ∂ z ∂ x∂∂2T). (III.31)2zLogo, as dimensões <strong>de</strong> cada um dos termos são:∂ T∂ tU Θ≈ ;L(III.32)46