Тайны разделения изотопов

значения Q ′′ . Учет этих обстоятельств при θ = 0, 5 приводит к
следующему результату (см. гл.8)
где
∆
c ′ = ( ∆c) ф
ln 2 = 0, 693 ( c) ф
( ) = ε c ( − )
c ф
0 0 1 c0
∆ , (6.10)
∆ . (6.11)
При этом ε 0 соответствует первичному коэффициенту обогащения
на фильтре, а c 0 −концентрация легкого компонента перед
фильтром.
Для эффекта разделения на самом пористом фильтре
максимально возможное теоретическое значение коэффициента
обогащения ε 0 = ε m получается в режиме свободно-молекулярного
течения газа в пористой среде и при условии, что давление за
фильтром значительно меньше давления на входе в фильтр. Как
будет показано в главе 8, в этом случае
M
ε =
2 m −1
. (6.12)
M
Для изотопных смесей тяжелых элементов коэффициент
обогащения ε
m
оказывается заметно меньшим единицы. В
частности, для гексафторида урана ( M 2 = 352 , M 1 = 349 ) имеем
ε m
= 0,0043 . Реальное значение коэффициента обогащения на
самом фильтре оказывается примерно в два раза меньше, а в
делителе в целом оказывается еще меньше.
Заметим теперь, что приведенные выше общие определения и
соотношения (6.5) − (6.9) справедливы для любого единичного
делительного устройства независимо от его природы. Так, в случае
других молекулярно-кинетических методов разделения
коэффициенты α и ε определяются через отношение
относительных концентраций в различных пространственных
областях разделительного аппарата, в которых за счет действия тех
или иных механизмов разделения концентрируются обогащенные
142
1