Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
1<br />
ν ст = nv . (7.3)<br />
6<br />
∆ S<br />
v∆ t<br />
Рис. 7.1. К расчету числа столкновений молекул со стенкой<br />
На самом деле, в этом расчете можно отказаться от<br />
предположения об одинаковой скорости молекул, выделив<br />
независимые группы молекул, каждая из которых имеет свою<br />
приблизительно одинаковую скорость. В конечном результате это<br />
приведет к тому, что скорость v заменится на среднюю по всем<br />
группам молекул скорость v . Таким образом, окончательно<br />
1<br />
ν ст = n v . (7.4)<br />
6<br />
Для того чтобы прояснить смысл средней тепловой скорости<br />
молекул, продолжим наши рассуждения с целью получения<br />
выражения для давления газа в сосуде p. Каждая молекула, летящая<br />
к стенке, при столкновении с ней передает стенке свой импульс.<br />
Поскольку скорость молекулы при упругом столкновении со<br />
стенкой меняется на обратную (от величины v до –v), величина<br />
передаваемого импульса равна 2 mv . Сила, действующая на<br />
поверхность стенки ∆ S за время ∆ t , определяется величиной<br />
полного импульса, передаваемого всеми молекулами<br />
достигнувшим стенки за этот промежуток времени, т.е.<br />
F = 2mvν<br />
ст∆S<br />
/ ∆t<br />
, где ν ст определено выражением (7.3). Для<br />
157
Change language