You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
n1n 2kT<br />
dp1<br />
( u1 − u2<br />
) = − .<br />
nD12<br />
dx<br />
(7.39)<br />
Это выражение легко обобщается на случай, когда в газовой<br />
смеси присутствует несколько компонентов ( N > 2)<br />
. Для этого при<br />
выводе выражения для диффузионной силы трения следует учесть<br />
среднюю передачу импульса при столкновениях частицы i - го<br />
компонента смеси с частицами всех остальных компонентов. В<br />
общем случае в уравнении баланса импульса помимо силы,<br />
связанной с градиентом давления, можно ввести также другие<br />
силы, действующие на частицы смеси. В результате общее<br />
уравнение баланса импульса для частиц i -го сорта в<br />
многокомпонентной газовой смеси принимает вид<br />
N<br />
nink<br />
kT<br />
dpi<br />
∑ ( ui<br />
− uk<br />
) = − + ni<br />
fi<br />
k≠i<br />
nDik<br />
dx<br />
. (7.40)<br />
Суммирование в левой части этого уравнения производится по<br />
всем компонентам смеси, кроме выделенного i -го компонента<br />
При этом f i − это сила, действующая на частицы i -го сорта, так<br />
что n соответствует суммарной силе, действующей на эти<br />
i f i<br />
частицы в единице объема среды. Под силами f i могут<br />
подразумеваться силы тяжести, центробежные силы инерции, силы<br />
вязкого трения, электромагнитные силы (действующие на<br />
заряженные частицы в ионизованном газе) и т.п. Уравнение (7.40)<br />
будет использоваться в дальнейшем при анализе физических<br />
явлений, лежащих в основе некоторых молекулярно-кинетических<br />
методов <strong>разделения</strong> <strong>изотопов</strong>.<br />
174
Change language