You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
Полный поток J , отнесенный к единице площади сечения<br />
капилляра, в случае изотопной смеси определяется как<br />
1<br />
J = − DK 1 +<br />
kT<br />
( ap) dx<br />
r / λ . К их возрастанию приводит либо повышение давления<br />
либо увеличение радиуса канала. При этом увеличение доли<br />
вязкого потока сказывается на эффекте <strong>разделения</strong> менее<br />
существенно, чем уменьшение эффективного коэффициента<br />
диффузии, поскольку a / b = 0,135. Учет обратной диффузии<br />
приводит к еще более сильному падению эффекта. Зависимость<br />
187<br />
dp<br />
. (8.22)<br />
В результате, используя (8.19) и (8.22), приходим к уравнению,<br />
которое называется уравнением <strong>разделения</strong> изотопной смеси в<br />
капилляре или пористой среде<br />
( − c )<br />
⎞<br />
( − ) ⎟<br />
1 ⎛ dc<br />
⎜<br />
∆M<br />
c′ =<br />
p + c 1 c<br />
( 1 + ap)( 1 + bp)<br />
⎝ dp 2M<br />
⎠<br />
. (8.23)<br />
Это уравнение относится к разряду так называемых<br />
дифференциальных уравнений первого порядка, решение которых<br />
при граничных условиях, соответствующих в нашем случае входу<br />
и выходу из канала, рассматривается в курсах высшей математики.<br />
Мы не будем заниматься его решением. Упомянем лишь, что в<br />
кнудсеновском режиме течения ( ap → 0,<br />
bp → 0 ) его решение<br />
приводит к результату, в точности совпадающему с формулой (8.9).<br />
Качественный результат в общем случае можно получить, если в<br />
первом приближении пренебречь в (8.23) членом dc dp , который<br />
соответствует обратной диффузии в канале, и заменить с на c 0 .<br />
В результате получаем<br />
∆M<br />
1<br />
0 . (8.24)<br />
( ∆ c) = ( ) ф c 1 − c0<br />
2M<br />
( 1 + ap )( 1 + bp )<br />
Из этого выражения следует, что эффект <strong>разделения</strong><br />
уменьшается главным образом за счет роста величин ap и<br />
bp ~ ( )