Análisis Tensorial y GeometrÃa de Riemann
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Para las simetrías tenemos que la ecuación (217) queda:δ µγ ∂ ν ξ γ + δ γν ∂ µ ξ γ = 0, (218)∂ ν ξ µ + ∂ µ ξ ν = 0.Escribimos explícitamente estas ecuaciones:∂ 1 ξ 1 + ∂ 1 1ξ = 0, (219)∂ 1 ξ 2 + ∂ 2 ξ 1 = 0, (220)∂ 2 ξ 2 + ∂ 2 ξ 2 = 0. (221)De (219) y <strong>de</strong> (221) se obtiene respectivamente que ξ 1 = ξ 1 (y) y ξ 2 = ξ 2 (x).De este modo la ecuación (220) toma la forma:dξ 2dx + dξ1dy= 0. (222)Usando el hecho <strong>de</strong> que x e y son coor<strong>de</strong>nadas in<strong>de</strong>pendientes, vemos queesta ecuación se satisface si y sólo si:<strong>de</strong> modo que:dξ 1= α = cte, (223)dydξ 2dx = −α,ξ 1 = αy + β, (224)ξ 2 = −αx + γ.Esta solución se pue<strong>de</strong> expresar como combinación lineal <strong>de</strong> tres solucionesin<strong>de</strong>pendientes:don<strong>de</strong>ξ µ = ( ξ 1 , ξ 2) = (αy + β, −αx + γ) , (225)ξ µ = α (y, −x) + β (1, 0) + γ (0, 1) ,ξ µ = αξ µ (1) + βξµ (2) + γξµ (3) ,ξ µ (1)ξ µ (2)ξ µ (3):= (y, −x) , (226):= (1, 0) ,:= (0, 1) .43