T - Lehrstuhl Verbrennungskraftmaschinen und Flugantriebe ...
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weiterer Steigerung der Ausströmgeschwindigkeit wird der zweite windinduzierte Bereich<br />
erreicht. Die entstehenden Tropfen sind kleiner als der Durchmesser des Freistrahls. Je höher<br />
die Ausströmgeschwindigkeit wird, desto kürzer wird die Freistrahllänge L C . Der Gr<strong>und</strong><br />
liegt in den steigenden aerodynamischen Kräften. Im Zerstäubungsbereich ist die Relativgeschwindigkeit<br />
sehr hoch. Die Freistrahllänge nähert sich dem Wert Null. Es entstehen sehr<br />
kleine Tropfen. Der Einfluss der Relativgeschwindigkeit ist hier am Größten.<br />
2.4 Die Tropfenkinematik<br />
Zur Beschreibung der Tropfenkinematik wird die Lagrange Betrachtungsweise gewählt. Das<br />
bedeutet, dass bei jeden einzelnen Spraytropfen für jeden Augenblick die Bewegung beschrieben<br />
wird. Die Geschwindigkeit des Tropfens C T kann aus der zeitlichen Ableitung des<br />
Ortes des Tropfens X T gef<strong>und</strong>en werden:<br />
∂<br />
∂t<br />
r r<br />
X = C<br />
T T<br />
Abbildung 13: Die Tropfenkinematik<br />
19<br />
Gl. 2.4.1<br />
Des Weiteren wird die Beschleunigung des Tropfens durch die an dem Tropfen angreifenden<br />
Kräfte FT bestimmt:<br />
∂<br />
∂t<br />
r r r r<br />
Cm = F = F + F<br />
Gl. 2.4.2<br />
T T T W K<br />
32 Vgl. Stiesch G., 2003, S.126.<br />
Die Kräfte sind vor allem die Widerstandskraft<br />
F W <strong>und</strong> die Körperkräf-<br />
te F K . 32 Die obige Gleichung dient für<br />
die Beschreibung einer turbulenten<br />
<strong>und</strong> laminaren Strömung. Die Widerstandskraft<br />
resultiert aus der Relativgeschwindigkeit<br />
zwischen der Tropfengeschwindigkeit<br />
C T <strong>und</strong> der Ge-<br />
schwindigkeit der Luft C L . Körper-<br />
kräfte entstehen sowohl durch die