T - Lehrstuhl Verbrennungskraftmaschinen und Flugantriebe ...
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3.1.2 Der Satz zur Erhaltung der Energie<br />
Für die weitere Beschreibung des Strömungsfeldes benötigt man den ersten Hauptsatz der<br />
Thermodynamik. Dieser stellt das energetische Gleichgewicht an einem infinitesimalen Volumenelement<br />
her. Es kann so<br />
gedeutet werden, dass die Änderung<br />
der Energie in dem Vo-<br />
Abbildung 22: Das energetische Gleichgewicht am Volumenelement<br />
∂E<br />
∂t<br />
Kern<br />
ein aus Grav P V ein aus<br />
30<br />
lumenelement ∂EKern<br />
∂ t<br />
gleich<br />
der Energie der zu- <strong>und</strong> ab-<br />
E& − E&<br />
,<br />
strömenden Massen ein aus<br />
der Arbeit der Gravitations-<br />
EGrav & , Druck- EP & <strong>und</strong> Viskosi-<br />
tätskräfte V E& sowie der zu- <strong>und</strong><br />
abgeführten Wärmemenge<br />
Q& − Q&<br />
ist, siehe Abbildung<br />
ein aus<br />
22: 51<br />
= E& − E& + E& + E& + E& + Q& −Q&<br />
Gl. 3.1.2.1<br />
Bei Betrachtung des Transports der spezifischen Enthalpie h <strong>und</strong> unter Angabe der Wärme-<br />
leitfähigkeit λL sowie bei Vernachlässigung der Dissipation von Energie, erhält man die fol-<br />
gende Differentialgleichung für die Energieerhaltung: 52<br />
∂h ∂ ∂ ∂T<br />
+ ( Ch i ) = ( λL<br />
) + Sh<br />
∂t ∂x ∂x ∂x<br />
i i i<br />
3.1.3 Der Satz zur Erhaltung des Impulses<br />
Gl. 3.1.2.2<br />
Der Impulserhaltungssatz wird mit Hilfe der Navier-Stokes-Gleichung ausgedrückt. Sie stellt<br />
die Änderung des Fluidimpulses ins Gleichgewicht mit der Summe aller auf das Fluid wirkenden<br />
Kräfte: 53<br />
51 Vgl. Stiesch G., 2003, S.104.<br />
52 Vgl. Baumann Wolfgang, 2006, S.7.<br />
53 Vgl. Stiesch G., 2003, S.103.