Dreidimensionale konfokale Absorptionsmessungen zur räumlichen ...

3. Beschreibung des Experimentes
1
τtrans
= 1
τ1
+ 1
τT
(3.8)
Da aber die beiden Zerfallszeiten sehr stark unterschiedlich sind, wird je nach Messsystem
sich eine dominate Lebensdauer herausbilden.
3.1.2. Intensitätsabnahme des Messlichtes
Tritt nun ein Messlichtstrahl durch dieses betrachtete Volumenelement, so wird dieser
Lichtstrahl unterschiedlich stark abgeschwächt, je nach Konzentrationsverhältnis der
Analytmoleküle in angeregten Zuständen.
Daraus folgt eine ortsabhängige Schwächung des Messlichtes, je nach Fall mit und
ohne Aregungslicht. Es werden 2 Fälle unterschieden:
Fall 1, ohne Anregungslicht:
dIm,0(x, y, z)
dz
Fall 2, mit Anregungslicht:
dIm,1(x, y, z)
dz
= −Im(x, y, z) ∗ ln(10) ∗ ε0,λm ∗ c0(x, y, z) (3.9)
= −Im(x, y, z) ∗ ln(10) ∗ ε0,λm ∗ (c0(x, y, z) − ctrans(x, y, z))
−Im(x, y, z) ∗ ln(10) ∗ εtrans,λm ∗ ctrans(x, y, z) (3.10)
Zur Vereinfachung wird ein effektiver Extinktionskoeffizient für das Messlicht εtrans,λm
eingeführt, der eine gewichtete Größe für die Messwellenlänge λm darstellt:
εtrans,λm = (ε0 − εSE + ε1) + (εT − ε0) ∗ kST ∗ τT (3.11)
3.2. Transmissionsänderung eines quasi “punktförmigen”
Absorbers bei (x, y, z):
Es ergibt sich daraus, dass sich die Intensität des gesamten Messstrahls abhängig von
der Position des Absorbers unterschiedlich stark ändert.
Die Gesamtleistung, der durch das Flächenelement gehenden Lichtleistungen Pa und
PM ist durch die folgenden Beziehungen gegeben:
Pa(z) =
�∞
�∞
−∞ −∞
30
Ia(x, y, z) dx dy (3.12)