Dreidimensionale konfokale Absorptionsmessungen zur räumlichen ...

Signalintensität
3.6
3
2.4
1.8
1.2
0.6
5. Beschreibung der Messergebnisse
Konfokales Absorptionssignal
1. Versuch
50% der Maximalintensität
0
-0.25 -0.125 0
Probenverschiebung in mm
0.125 0.25
Abbildung 5.2.: Signal mit eingezeichneter Halbwertsbreite FWHM
Der Abstand der Schnittpunkte dieser waagerechten Markierung mit der Messkurve
ergibt die Halbwertsbreite. Diese Halbwertsbreite ist aus dem Bild zu 16 µm bestimmt
worden. Dies entspricht der Auflösung, die man für eine gaussartige Strahlgeometrie
erwarten würde, mit einem Überstrahlungsfaktor von Γ � 3 und einem effektiven Brechungsindex
von n � 1, 5 für die Messung.
Auffällig ist noch die Asymmetrie des Flankenverlaufs der Messkurve links und rechts
des Maximums. Diese Asymmetrie lässt sich dadurch erklären, dass in Blickrichtung
des Messstrahls unterschiedliche Brechungsindezes vor und nach der Probe vorherrschen
und sich durch Verschiebung der Probe der Fokusort für den Messlaser und den Anregungslaser
geringfügig gegeneinander verschiebt. Diese Effekt der Bildverzerrung ist von
anderen mikroskopischen Verfahren ebenfalls bekannt.
Da die verwendeten Mikroskopobjektive jedoch eine vergleichsweise kleine numerische
Apertur aufweisen und es keine neuartigen Erkenntnisse erbringen würde, würde
eine vollständige Abhandlung dieses Effektes den Rahmen dieser Arbeit übersteigen und
wurde nicht weiter verfolgt.
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