Caracterización de Arenas y Gravas con Ondas Elásticas

Doctorado en Ingeniería – Facultad de Ingeniería – Universidad Nacional de Cuyo – Año 2007
Lic. Armando Luis Imhof
primeros arribos serán efectivamente refracciones, por lo que considerarlos como directos arrastrará
un error en el cálculo de V1 (cuando se haga la regresión lineal, Capítulo 3).
1.5.3 Reflexión de Ondas en las Paredes de la Probeta de Ensayo.
Además de las refractadas existen otro tipo de ondas que interfieren las registradas en R, entre ellas
las que se reflejan en las paredes de la probeta.
La expresión para los primeros arribos reflejados es, teniendo en cuenta la Figura 1.9.d (Heiland,
1940):
( ) 2
1
1 2 2
trfl = H + 4r
(1.38)
V1
La Figura 1.11 representa gráficamente reflexiones y arribos directos en el interior de la probeta
cilíndrica idéntica que en el caso anterior. Se verifica que nunca los arribos reflejados llegarán en
tiempos iguales o menores a los directos. Sin embargo se efectuó el análisis de las mismas, debido a
que si el contraste entre V1 y V2 es muy grande, la energía de la onda reflejada será aproximada a la
de la directa. De acuerdo a lo anterior, si los tiempos de arribo son cercanos entre sí se producirá
interferencia entre las mismas.
1.5.4 Ondas que se Propagan por las Paredes.
Se trata de ondas que se propagan a la velocidad de las paredes, en este caso de 6000 m/s (Vacero),
por lo que el tiempo de arribo será función de H al igual que en los casos anteriores.
Observando la Figura 1.9.c se ve que:
EL LM MR r H r
tp = + + = + +
V 2 V 2 V 2 V 2 V 2 V 2
finalmente:
1
tp = ⋅ ( 2r
+ H ) (1.39)
V 2
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