Simulation numérique et expérimentale du comportement ...
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V. Modélisation de structures de ballonsL’idée de c<strong>et</strong>te nouvelle modélisation est de s’affranchir de ces difficultés, en limitant la zonemodélisée. Pour cela, on applique en périphérie de la nouvelle surface d’étude, lesdéplacements relevés par stéréo-corrélation, lors des essais expérimentaux.C<strong>et</strong>te conception de la modélisation n'est pas triviale. Nous démontrons donc sur un cas testque c<strong>et</strong>te méthode est mécaniquement equivalente à la m<strong>et</strong>hode d'application de la prétension.V.2.1 Enoncé <strong>du</strong> principe d'équivalenceA l’aide <strong>du</strong> schéma de principe suivant (Figure 65), énonçons dans un cas simple, le principed’équivalence .yFFzAFBAFBu A , v A , w Au B ,v B , w Bu A , v A , w Au B ,v B , w BlllFigure 65 : Schéma <strong>du</strong> principe d’équivalence.Soit une poutre de longueur 2l. On encastre sa base <strong>et</strong> on applique un effort vertical F en boutde poutre. On relève alors les déplacements suivant les trois degrés de liberté u, v, w, en milieu<strong>et</strong> en bout de poutre (points A <strong>et</strong> B).Prenons maintenant la même poutre mais en ne conservant que la moitié droite de celle-ci. Onapplique le même effort F en bout de poutre, <strong>et</strong> on applique comme conditions limites aupoint A, les déplacements relevés dans le cas précédent.Les résultats de ces simulations par éléments finis pour démontrer le principe d’équivalencesont présentés dans la Figure 66.Les déplacements observés sur la poutre <strong>et</strong> sur la demi-poutre avec les conditions aux limitesen déplacement sont identiques même en activant la non linéarité géométrique.109