Automatisation du contrôle de qualité d'une installation d'imagerie ...

tel-00426889, version 1 - 28 Oct 2009
Chapitre 5 : Contrôle de performances des solutions
logicielles proposées à l’aide des Objets-Tests
Numériques (OTN)
Matériels et méthodes
Ces calculs sont réalisés pour le point source S et le point pixel P dont on obtient les
projections respectives S’ et P’. Cette étape consiste à déterminer les droites contenues par la
surface du cylindre et perpendiculaires à sa base et contenant les points d’intersection d’entrée et de
sortie du cylindre avec le rayon. Elle passe par la détermination des points P1 et P2 qui sont les
points d’intersection du rayon projeté sur la base du cylindre S’ R’ avec le cercle correspondant à
l’intersection du cylindre avec sa base. Pour trouver P1 et P2 on utilise la méthode présentée au
paragraphe 5.2.2.1 pour calculer l’intersection d’une sphère avec une droite.
Etape 2 : intersection entre le rayon et le cylindre
La dernière étape consiste à calculer les deux points d’intersections Q1 et Q2 entre le rayon
et le cylindre. Ces points se trouvent alors sur les plans (Plan1 et Plan2) passant par les points (P1
et P2) et perpendiculaires au plan Base et tangent au cercle correspondant à l’intersection du
cylindre avec sa base. Ainsi, ces deux plans (Plan1 et Plan2) sont construits et les points
d’intersections entre le rayon R et ces deux plans (Q1 et Q2) sont déterminés. Q1 et Q2
représentent alors les points d’intersection entre le rayon R et le cylindre.
5.2.2.3.5. Cylindre creux
Le cylindre creux est construit à partir de deux cylindres de même centre et hauteur. Les
rayons dépendent de l’épaisseur du cylindre creux. Le problème pour le cylindre creux revient donc
à traiter deux cylindres pleins.
5.2.2.3.6. Calcul de l’intensité finale
5.2.2.3.6.1. Géométrie divergente
Dans cette technique une source de rayonnement unique et ponctuelle est utilisée pour
simuler les images 2D portales.
Une fois la position de la source, la position du capteur ainsi que les pixels du capteur plan
déterminés, un ensemble de rayons est construit partant du point de la source de rayonnement vers
chaque centre du pixel sur le capteur plan. Il y aura alors autant de rayons que des pixels sur le
capteur (cf. figure 5.17). Ces rayons représentent alors une simulation du faisceau de rayonnement.
Ainsi, pour chaque objet 3D (sphère, cylindre, parallélépipède ou cylindre creux) situé dans le
champ du faisceau, l’intersection entre chaque rayon R (s, p) et l’objet 3D est calculée. L’intensité
finale de chaque pixel dépend de deux facteurs :
l’épaisseur de la matière traversée (loi de Berr-Lambert).
la distance source-pixel (loi de l’inverse au carré de distance)
Ainsi l’intensité du signal est égale à :
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