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Automatisation du contrôle de qualité d'une installation d'imagerie ...

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tel-00426889, version 1 - 28 Oct 2009<br />

Chapitre 1 : Le <strong>contrôle</strong> <strong>de</strong> <strong>qualité</strong> d’imageur<br />

portal en radiothérapie<br />

Matériels et métho<strong>de</strong>s<br />

1.2.1.5. Linéarité <strong>de</strong> la réponse <strong>du</strong> détecteur en fonction <strong>de</strong> la dose <strong>de</strong><br />

rayonnement<br />

Ce critère est important pour les utilisateurs qui utilisent l’imageur portal comme dosimètre <strong>de</strong><br />

transit (dose transmise à travers le patient) car cette utilisation impose une réponse constante et<br />

proportionnelle <strong>du</strong> capteur en fonction <strong>de</strong> la dose.<br />

Dix marches en cuivre <strong>de</strong> différentes épaisseurs sont utilisées pour le calcul <strong>de</strong> la réponse <strong>du</strong><br />

détecteur (cf. figure 1.13). Le test consiste à comparer l’intensité théorique I(x) <strong>du</strong> signal <strong>de</strong>rrière<br />

chaque marche avec l’intensité mesurée dans les images transmises qui dépend <strong>de</strong> son épaisseur (x) et<br />

<strong>du</strong> coefficient linéique d’atténuation m <strong>du</strong> matériau qui la compose. Ce <strong>de</strong>rnier dépend également <strong>de</strong><br />

l’énergie <strong>de</strong>s rayonnements mis en jeu. L’intensité théorique <strong>du</strong> signal transmise par une marche se<br />

résume donc à :<br />

I ( x)<br />

= I(<br />

0)<br />

e<br />

-m<br />

( matériau,<br />

E).<br />

x<br />

Cette loi d’atténuation est établie pour un faisceau étroit et parallèle et mono énergétique qui<br />

ne correspond pas aux conditions <strong>du</strong> test, faisceau large et divergent. Par conséquent, les écarts<br />

constatés vis-à-vis <strong>de</strong> cette loi peuvent être également <strong>du</strong>s aux conditions géométriques <strong>de</strong><br />

l’irradiation. Ainsi l’aspect essentiel <strong>du</strong> test rési<strong>de</strong> plus dans la constance <strong>de</strong> la linéarité constatée le<br />

jour <strong>de</strong> la réception <strong>de</strong> l’imageur (constance <strong>de</strong> la pente <strong>de</strong> la droite m ) que sur la linéarité elle-même<br />

(coefficient <strong>de</strong> corrélation, l’écart max entre les mesures et la loi exponentielle théorique<br />

d’atténuation).<br />

Ainsi l’utilisateur renseigne le système sur le coefficient linéique d’absorption <strong>du</strong> cuivre<br />

constaté le jour <strong>de</strong> la réception <strong>de</strong> l’imageur et sur les épaisseurs <strong>de</strong> cuivre réellement traversées. A<br />

partir <strong>de</strong> ces épaisseurs, le système effectue une régression linéaire sur les logarithmes <strong>de</strong>s signaux<br />

mesurés <strong>de</strong>rrière chaque marche. Le coefficient linéique d’atténuation constaté (pente), l’ordonnée à<br />

l’origine et le coefficient <strong>de</strong> corrélation sont déterminés, ainsi que l’écart maximum entre les signaux<br />

mesurés et ce modèle.<br />

Le coefficient linéique constaté est comparé avec celui déclaré afin <strong>de</strong> s’assurer <strong>de</strong> la<br />

constance <strong>de</strong> la réponse linéaire <strong>du</strong> capteur. L’écart max et le coefficient <strong>de</strong> corrélation ren<strong>de</strong>nt compte<br />

pour leur part <strong>de</strong> la linéarité <strong>de</strong> réponse <strong>du</strong> détecteur à la remarque précé<strong>de</strong>nte près.<br />

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