0 - FTP Directory Listing - Nato
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21-2<br />
2 POSI'6"ION DU PROBLEME<br />
2.1 Mouvcmcnt du lrnccur et dos satcllltcr<br />
2.1.1 Mdiirolior, du mouwnenl ah Ictu.w<br />
mu-q<br />
Lea loio de commrnde choisics pur dftcrmincr<br />
I'oricntotion du lanceur wnt l'assictta 0 ct I;aziniut v.<br />
exprirnts d m un repbe inatiel. On suppone que le lanceur<br />
vole sann dtraprge, I'mgle de roulir 0 est &nc fonction de<br />
8 et r. PI est clair que Ir connaisrance da I'oricntation du<br />
lmeur prmct la dCtcrminrtion complPte do In direction et<br />
du module &E forces .frodynamiquc et propulsive. En ce qui<br />
crmccme lo phase rtmosphCrique. IC vol s'effoclw A azimut<br />
incrticl constant et i incidence quosi-nulle aprh IC<br />
buculcmcnt du lmceur. Le mouvcmcnt du lnnccur dons<br />
I'aunosphtrc est donc dCterminC par trois paramPtres:<br />
ozimut incrtiel. vitesse de brrculement et dude du<br />
hwhment. t<br />
uc sysbme diffkrentiel p6ccdent put donc IIC mctue sous Ir<br />
forme suivmte:<br />
X(t) - f(X. U. A. I)<br />
oh U est k vecwur de commmde et A lo vac(eur constant du<br />
parunltres optimisrbles.<br />
2.1.2 ModClisation du mowcmen~ des .t&cIIitcs<br />
Le mouvement des srtcllites est cntibcment dCtcrminC par<br />
la six purvnLtrcs orbitaux sriivants: IC dcmi-grimd ale nod<br />
a. I'excentricitC e. I'inclinaison i. I'rrgumcnt du nocud<br />
wendant n. I'ugumcnt du pCrigCe (0 et I'nnorhrlie 8 raie v.<br />
Cu paunhrcs obciuent aux lois de Kepla.<br />
2.2 Cbronologle<br />
Lc vol du lmccur CM LmrillC d'une dric dYvtncmcntr<br />
particulias comme le lorgage des Claner vidu ou de la<br />
ad'fe. inooduisant des dimtinuitb dnr Ir muse et Icr<br />
fma propulsive et rtrodynunique. De plus, Ir chrono-<br />
Ioaia de ces 6whementa a t I priori inconnua. Pour traiter<br />
ces discontinuit&. il eat nbccrsoirc de considCrer des<br />
rcctionr de urjactoirar. ts pmsoge d'une section i I'ruue<br />
est &tamin6 par le changement de 6ig11C d'un ccrtun<br />
criQrc. diffhent suivmt les Lvtnemcnu.<br />
2.3 Fonctlon coot<br />
Etent donnC que leo cornctCristiques du lanceur. les<br />
conditions initinles et les ClCments orbitaux finaux son1<br />
connus. si I'on nfglige le temps de rtpnse du syrt&me de<br />
contrble d'rltitude du lanceur. le probllrne consiste b<br />
dCtermincr Ics lois d'rssiette et d'azirnut optimales<br />
procurant IC coiit minimal tout en respectant lei<br />
contraintcs.<br />
23.1 FJpressicm du corir<br />
Le cool b minimiser p ut Stre I'incrbment total de vitctses A<br />
roumir pour [XrmCttrC ICs transfcnr:<br />
oh AVi cst I'irnpulrion du ihmc setellitc.<br />
On pcut nwsi choisir de minimiser I'impulsion maximale<br />
dcs motcurs d'npogCe de chaque satellite:<br />
V, = Mpx I AVi I<br />
I<br />
Dons cc TU. IC programme tend A fgrlcr Ics difffrentes<br />
impulsions rlc trnnsfcrt.<br />
La fonctiu:! pcut aussi concerner lcs mosses d'crgols<br />
nkessnircs Four cffcctucr les trmsferts d'orbites. masse<br />
dagols rccl:'isc pour In i'me mnnmuvre est:<br />
05 mi CSI 11 mosw furale du ibme srtellitc.<br />
lspi so-. impulsion spkifiquc. exprimkc en sccondes.<br />
Lea caractiristiqua du moteur d'apagbe correspondant.<br />
capable dc lotirnir -tie impulsion gricc A sn masse d.'crgols.<br />
scront ccllcs tfc la gnmme de motcurr MACE (Isp de 310 I).<br />
En outre. ufin de simplifier IC calcul de la masse sPchc du<br />
motcur. on considtrero un coefficient de structure constant<br />
de 109b (rnp;w)rt de In masse dchc sur In masse d'agolr).<br />
Comme prfcCdcmmcnt, le coGt peut Ctre exprime pu:<br />
1ntCrcoronr.nous maintenant le crlcul de I'impulsion de<br />
witesse dnm IC cas de manoeuvres mono ou bi-impul-<br />
sionnellc.q.