Decaimiento a tres cuerpos en Teor´ıas ... - Roberto Lineros
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A este nivel, el superpot<strong>en</strong>cial del MSSM considera el grupo de simetrías<br />
1.2. MSSM<br />
Poincaré × SU(3)color × SU(2)L × U(1)y × SuSy. (1.2)<br />
Además, hay que definir los supercampos y los números cuánticos asociados a estos<br />
(Cuadro 1.1), de tal manera de poder escribir el superpot<strong>en</strong>cial mant<strong>en</strong>i<strong>en</strong>do el grupo<br />
de simetrías; pero también existe un cierto número de simetrías discretas, las cuales hay<br />
que considerar - como conservación del número leptónico y bariónico - de manera tal,<br />
que el modelo las cont<strong>en</strong>ga. Para estos efectos aparece un número cuántico multiplicativo<br />
llamado paridad R, que se define como:<br />
Rp = (−1) 3(B−L)+2S , (1.3)<br />
donde B, L y S son el número bariónico, leptónico y el spin, de una partícula, respecti-<br />
vam<strong>en</strong>te. La paridad R distingue partículas SM de las nuevas partículas SuSy (Cuadro<br />
1.1).<br />
El superpot<strong>en</strong>cial del MSSM está escrito de manera la que paridad R esté conservada,<br />
obt<strong>en</strong>iéndose<br />
WMSSM = εab<br />
<br />
hLi ˆ H a d ˆ L b iÊi + hDi ˆ H a d ˆ Q b i ˆ Di − hUi ˆ H a u ˆ Q b iÛi − µ ˆ H a d ˆ H b <br />
u , (1.4)<br />
donde los términos ( ˆ Φ), hac<strong>en</strong> refer<strong>en</strong>cia a los supercampos (Cuadro 1.1). Los acoplami<strong>en</strong>-<br />
tos hΦ son los acoplami<strong>en</strong>tos de Yukawa con los supercampos de Higgs ( ˆ Hu,d), los cuales<br />
estarán pres<strong>en</strong>tes <strong>en</strong> el mecanismo de Higgs, dando masa al resto de las partículas. El<br />
término µ es conocido como la masa del higgsino.<br />
A partir del superpot<strong>en</strong>cial del MSSM se obti<strong>en</strong>e el lagrangeano del modelo, que es<br />
invariante bajo transformaciones supersimétricas [2]. Sin embargo, la naturaleza no es<br />
supersimétrica a nuestra escala de <strong>en</strong>ergía, por lo tanto, la invariancia ante SuSy no debe<br />
estar pres<strong>en</strong>te <strong>en</strong> el modelo final. Uno de los requisitos para que una transformación<br />
SuSy sea válida, es que la masa de una partícula y la de su compañera SuSy deb<strong>en</strong> ser la<br />
misma. Motivado por esto y mant<strong>en</strong>i<strong>en</strong>do ciertas propiedades del modelo, al lagrangeano<br />
invariante ante SuSy se agrega un lagrangeano o pot<strong>en</strong>cial soft (Lsoft), que rompe la<br />
invariancia ante SuSy.<br />
LMSSM = LSuSy + Lsoft<br />
(1.5)<br />
Este lagrangeano soft ti<strong>en</strong>e el mismo grupo de simetrías que el lagrangeano SuSy, pero sin<br />
SuSy [2]. Se id<strong>en</strong>tifican <strong>en</strong> él términos de masa para los compañeros SuSy de los fermiones<br />
del SM, es decir, términos de masa para los squarks y sleptones; también exist<strong>en</strong> términos<br />
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