Decaimiento a tres cuerpos en Teor´ıas ... - Roberto Lineros

3.4. DECAIMIENTO DEL CHARGINO EN AMSB+BRPV
aparece una cancelación en los términos con igual mediador, por este motivo ocurre
la supresión en los procesos LLL. Si ponemos atención a los procesos LLL detallados,
se aprecia que el efecto del Higgs más liviano aún sigue presente en m0 = 2 [TeV],
estableciéndose diferencias entre un electrón, muón y tau.
Volviendo al problema, este efecto de supresión no se observa en los procesos tipo LNN
porque no existe una cancelación tan drástica. Esto es producto de que los mediadores
Z 0 y W ± son distintos. Además en el gráfico donde se encuentra el decaimiento
detallado (figura 3.9), se observa que a partir de m0 > 1,5 [TeV], prácticamente no
existe diferencia entre las distintas familias de leptones, esto es provocado porque el
Higgs más liviano no tiene acoplamiento con los neutrinos y que los Higgses cargados -
que si se acoplan a los neutrinos y leptones - son muy masivos para contribuir fuertemente.
3.4.3. Comportamiento bajo BRpV.
Al estudiar el comportamiento del ancho de decaimiento del chargino bajo cambios
en los parámetros de BRpV, se observa que hay mayores variaciones que las observadas
bajo los parámetros de AMSB. Como es esperado, la variaciones de parámetros de BRpV
no presentan mayores efectos sobre el ancho de decaimiento asociado al procesos Rp
(figuras 3.10, 3.11 y 3.12).
Como el proceso Rp resulta ser poco probable, entonces se abre la posibili-
dad de estudiar el modelo, utilizando los procesos Rp / , ya que a nivel de decaimientos
estos dominan por sobre una región bastante grande del espacio permitido de parámetros.
Se aprecia que todos los procesos Rp / cambian drásticamente frente a la variación de
ǫ1,2,3 (ǫ 2 ). Además se distingue que los anchos asociados a estos procesos se estancan
en valor para ǫ 2 < 10 −4 [GeV 2 ] (figura 3.10). Esto es debido a que la violación de la
paridad R no sólo resulta de los términos ǫ1,2,3, sino que también existe una pequeña
contribución producto de los valores de expectación de los sneutrinos (vi), que se
encuentran relacionados con los parámetros Λi. Cabe recordar que los parámetros Λi
están relacionados directamente con la física de neutrinos [8].
Λi = µvi + ǫivd ∀ i = 1 . . .3 (3.13)
Para el caso donde se varía Λ1,2,3 (figura 3.11), aparece nuevamente el efecto de
estancamiento para valores de |Λ| < 10 −4 [GeV 2 ]. A diferencia del caso de ǫ 2 , cuando
se estabilizan los valores de los anchos de decaimiento, cada uno de éstos, siguen en
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