Decaimiento a tres cuerpos en Teor´ıas ... - Roberto Lineros
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3.8. DECAIMIENTO A TRES CUERPOS DEL GLUINO EN AMSB -<br />
SPLIT SUSY.<br />
el gluino decae <strong>en</strong> un quark, antiquark y un fermión neutral (figura 3.23), que puede ser<br />
neutralino (Rp) o neutrino (Rp / ). La segunda, el gluino decae <strong>en</strong> un gluón y <strong>en</strong> fermión<br />
neutral, este proceso sólo se puede efectuar a nivel de un loop tipo quark-squark.<br />
Debido a que las <strong>tres</strong> familias de quarks se difer<strong>en</strong>cian <strong>en</strong> la masa y no <strong>en</strong> los<br />
acoplami<strong>en</strong>tos, <strong>en</strong>tonces resulta razonable estudiar el decaimi<strong>en</strong>to del gluino a quark up ,<br />
antiquark up y al neutralino más liviano, ya que estas 3 partículas maximizan el espacio<br />
de fase.<br />
Además, el gluino sólo se acopla a partículas con color, descartando por completo<br />
cualquier clase de mediación por un campo vectorial, si<strong>en</strong>do los squark up los únicos<br />
capaces de mediar <strong>en</strong> el decaimi<strong>en</strong>to del gluino a <strong>tres</strong> <strong>cuerpos</strong>.<br />
es [3]:<br />
El Lagrangeano que <strong>en</strong>vuelve las interacciones <strong>en</strong>tre gluinos, quarks up y squark up<br />
L˜guũ = − √ 2g3T a ωφ<br />
<br />
ū ω PR˜g a ũ φ<br />
L − ūωPL˜g a ũ φ<br />
<br />
R + h.c.<br />
(3.39)<br />
donde g3 es el acoplami<strong>en</strong>to de gauge asociado a la simetría de color, T a son los<br />
g<strong>en</strong>eradores del grupo SU(3) (Apéndice B), ω y φ correspond<strong>en</strong> a indices de color o<br />
de repres<strong>en</strong>tación y<strong>en</strong>do de 1 a 3, a está asociado al g<strong>en</strong>erador del grupo el cual va de 1 a 8.<br />
Ahora el Lagrangeano que considera el neutralino más liviano, quarks y squarks up<br />
es el sigui<strong>en</strong>te [4]:<br />
L χ 0 uũ = √ 2δθφ<br />
<br />
ū θ PRχ 0 1 ũφ<br />
L<br />
<br />
g1<br />
6 N11 − g2<br />
2 N12<br />
<br />
+ ū θ PLχ 0 1ũφ <br />
2g1<br />
R 3 N ∗ <br />
12 + h.c.<br />
(3.40)<br />
En esta ocasión, g1, g2 correspond<strong>en</strong> a los acoplami<strong>en</strong>tos de gauge asociados a las simetrías<br />
U(1) y SU(2) respectivam<strong>en</strong>te. φ y θ son índices de color.<br />
Si asumimos que, la producción de los distintos tipos de gluinos es equiprobable,<br />
debido a que la simetrías de color no está rota y por lo tanto no existe un estado de<br />
color o g<strong>en</strong>erador preferido, <strong>en</strong>tonces el ancho de decaimi<strong>en</strong>to de esta sopa de gluinos se<br />
expresa por:<br />
Γ(˜g → q¯qχ 0 ) = 1<br />
72<br />
8<br />
3<br />
a=1 ω,θ=1<br />
Γ(˜g a → q ω ¯q θ χ 0 ) (3.41)<br />
donde el factor 1<br />
72 provi<strong>en</strong>e de promediar sobre los estados iniciales del gluino, es decir<br />
8 × 3 × 3 = 72<br />
donde 8 es por el índice de g<strong>en</strong>erador y los dos números 3 son por los indices de color.<br />
73