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Decaimiento a tres cuerpos en Teor´ıas ... - Roberto Lineros

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3.8. DECAIMIENTO A TRES CUERPOS DEL GLUINO EN AMSB -<br />

SPLIT SUSY.<br />

el gluino decae <strong>en</strong> un quark, antiquark y un fermión neutral (figura 3.23), que puede ser<br />

neutralino (Rp) o neutrino (Rp / ). La segunda, el gluino decae <strong>en</strong> un gluón y <strong>en</strong> fermión<br />

neutral, este proceso sólo se puede efectuar a nivel de un loop tipo quark-squark.<br />

Debido a que las <strong>tres</strong> familias de quarks se difer<strong>en</strong>cian <strong>en</strong> la masa y no <strong>en</strong> los<br />

acoplami<strong>en</strong>tos, <strong>en</strong>tonces resulta razonable estudiar el decaimi<strong>en</strong>to del gluino a quark up ,<br />

antiquark up y al neutralino más liviano, ya que estas 3 partículas maximizan el espacio<br />

de fase.<br />

Además, el gluino sólo se acopla a partículas con color, descartando por completo<br />

cualquier clase de mediación por un campo vectorial, si<strong>en</strong>do los squark up los únicos<br />

capaces de mediar <strong>en</strong> el decaimi<strong>en</strong>to del gluino a <strong>tres</strong> <strong>cuerpos</strong>.<br />

es [3]:<br />

El Lagrangeano que <strong>en</strong>vuelve las interacciones <strong>en</strong>tre gluinos, quarks up y squark up<br />

L˜guũ = − √ 2g3T a ωφ<br />

<br />

ū ω PR˜g a ũ φ<br />

L − ūωPL˜g a ũ φ<br />

<br />

R + h.c.<br />

(3.39)<br />

donde g3 es el acoplami<strong>en</strong>to de gauge asociado a la simetría de color, T a son los<br />

g<strong>en</strong>eradores del grupo SU(3) (Apéndice B), ω y φ correspond<strong>en</strong> a indices de color o<br />

de repres<strong>en</strong>tación y<strong>en</strong>do de 1 a 3, a está asociado al g<strong>en</strong>erador del grupo el cual va de 1 a 8.<br />

Ahora el Lagrangeano que considera el neutralino más liviano, quarks y squarks up<br />

es el sigui<strong>en</strong>te [4]:<br />

L χ 0 uũ = √ 2δθφ<br />

<br />

ū θ PRχ 0 1 ũφ<br />

L<br />

<br />

g1<br />

6 N11 − g2<br />

2 N12<br />

<br />

+ ū θ PLχ 0 1ũφ <br />

2g1<br />

R 3 N ∗ <br />

12 + h.c.<br />

(3.40)<br />

En esta ocasión, g1, g2 correspond<strong>en</strong> a los acoplami<strong>en</strong>tos de gauge asociados a las simetrías<br />

U(1) y SU(2) respectivam<strong>en</strong>te. φ y θ son índices de color.<br />

Si asumimos que, la producción de los distintos tipos de gluinos es equiprobable,<br />

debido a que la simetrías de color no está rota y por lo tanto no existe un estado de<br />

color o g<strong>en</strong>erador preferido, <strong>en</strong>tonces el ancho de decaimi<strong>en</strong>to de esta sopa de gluinos se<br />

expresa por:<br />

Γ(˜g → q¯qχ 0 ) = 1<br />

72<br />

8<br />

3<br />

a=1 ω,θ=1<br />

Γ(˜g a → q ω ¯q θ χ 0 ) (3.41)<br />

donde el factor 1<br />

72 provi<strong>en</strong>e de promediar sobre los estados iniciales del gluino, es decir<br />

8 × 3 × 3 = 72<br />

donde 8 es por el índice de g<strong>en</strong>erador y los dos números 3 son por los indices de color.<br />

73

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